DAHLANDER, UNDERSÖKNINGAR BETR. D. MEK. VÄRMETHEORIEN. 463 
Försummar man de termer, som äro af högre ordning än den 
första, och för korthets skull sätter 
22:5 rue NG (16), 
| be+ral=N 
blifver 
AO a. (17) 
Tänker man sig O som medelpunkt till en sfer med radien Ss, 
skär sferens yta den tillståndseqvationen motsvarande ytan efter 
en sluten kurva, hvars projektion pa xy planet kan betraktas 
som en cirkel med den oändligt lilla radien As. Betecknas vin- 
keln mellan tangenten till ett bågelement, motsvarande en ele- 
mentär förändring af kroppen, och x axeln med «, har man 
följaktligen 
a = Ascos u 
y= Ås sin u | 
Genom insättning häraf i eqv. (17) finnes 
4Q = As(M cos u + N sin u). 
Antag vidare en vinkel » sadan att 
M WE 
verm | 19) 
ar | NERMOIRDIR LO 
mern © | 
Näst föregående eqvation blifve dä 
AQ = ÅS V M? + N? sin (v ar u). 
Sättes slutligen 
vtu=w / 
VIL + Ni = 0) 
erhåller uttrycket för den värmemängd, som upptages eller af- 
gifves vid en kropps elementära förändring, den enkla formen 
AO SINKORTA SR Bar. Be (21); 
o är en funktion af v och T; w kan variera mellan gränserna 
0 och 27. 
Vid denna beräkning hafva samma förutsättningar blifvit 
gjorda, som i allmänhet ligga till grund för räkningar med oänd- 
