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sulla linea della terza forza cd un punto C, si traccino le linee ed i segmenti np, pe, 
sicchè bmnpe sia la totalità delle componenti di de. Se si vuole ora abbandonare 
il centro O' per assumerne un terzo 0”, si mettano in equilibrio le componenti già 
obligate concorrenti in 0', cioè pa, na, tirando le linee edi segmenti ag, gp. Delle 
componenti di cd risultano così obligate le due cp, pg, e se Dè un punto scelto 
ad arbitrio sulla linea de, tracciate le linee ed i segmenti gr, rd, si ottiene la 
totalità cpgrd delle componenti di cd. Non assumendo. altri centri, in 0” con- 
corrono due componenti obligate, cioè rg, ga; la componente secondo 0” D non sarà 
in generale in equilibrio con esse; onde si tiri per O” una linea arbitraria di una 
quarta componente e si otterrà il poligono chiuso @srg. Componenti obligate della 
forza ultima de sono dr, rs; obligata riesce anche la terza se, la cui linea incontra 
la as in un punto E, pel quale passerà la linea della risultante @ e del sistema dato, 
che, come mostra chiaramente la figura, si è fatta riuscire equivalente appunto alle 
sole due as, se. 
Pel tal modo otteniamo nel piano il riscontro al metodo della rete funicolare 
applicato alla composizione delle forze nello spazio (fig. 3), così che trovo conveniente 
di denominarlo del pari metodo della rete funicolare. 
La figura dei segmenti, che si presenta come un poligono semplice colle dia- 
gonali uscenti da un suo vertice, se la composizione delle forze viene fatta col metodo 
del poligono delle successive risultanti, col metodo del poligono funicolare riesce 
composto di un poligono semplice e di un fascio di raggi che lo proietta da un polo 
qualunque. Col metodo del fascio funicolare questo polo è sostituito da un poligono, 
onde se ne hanno due collegati da segmenti. E col metodo della rete funicolare si 
hanno ancora due poligoni; quello delle forze e quello dei segmenti corrispondenti 
alle componenti diagonali. La figura 10 fa vedere inoltre che i segmenti corrispon- 
denti al contorno della rete funicolare A 0, 00', OO” sono tutti concorrenti, 
mentre uscirebbero da vertici distinti del poligono delle forze date come dm, cp, .... 
se ai centri 0,0’, 0" fossero applicate delle forze del sistema come nella figura 3. 
9. Se si rovescia il senso della risultante ae (fig. 10) delle forze date e si 
decompone secondo i due lati E0", ED, che concorrono sopra la sua linea, si ot- 
tengono due sistemi di forze in equilibrio; quello delle forze applicate ai vertici 
della rete funicolare e quello delle loro componenti secondo i lati del contorno e 
le diagonali della rete medesima. Quando questi suoi lati siano gli assi di sbarre 
materiali e resistenti, essa rete non è che lo schema di una travatura reticolare : 
la figura dei segmenti ne è il diagramma relativo. 
In pratica si è quasi sempre obligati a scegliere dei nodi analoghi ai punti O 
in aggiunta a quelli d’applicazione delle forze date onde comporre una travatura 
connettente rigidamente questi ultimi, i quali sogliono trovarsi per dato, in molti 
casi, distribuiti in linea retta. 
Si conclude pertanto che la determinazione delle azioni longitudinali (col mezzo 
del diagramma) nei membri di una travatura reticolare indeformabile, caricata sol- 
tanto ai nodi, rientra nel metodo del fascio funicolare generalizzato per la compo- 
sizione delle forze nel piano, cioè nel metodo della rete funicolare. 
