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e che con una certa approssimazione si può prendere: 
aepga= 1 
VECAWIE=AW 
dopo alcune facili trasformazioni si troverà: 
mn = 
cot (v, or) — cot(W, o) 
va si 14 cot?(v, or) + cot?(W, or) 
Sostituendo nell'equazione (19) a m e @ questi valori sarà: 
I 2 
\cot(v, wr)— cot(W, or) 
1+cot?(v, @r)+cot(w,r') : 
e se si pone: 
cot (V, o) — cot (Wir) = 
cot (v, @r) + cot di je 9 
sl avrà: 
2 
j aa 
xa 
La quale mostra che è cresce col diminuire del valore assoluto di 1, e col cre- 
scere di quello di x. Conviene quindi che 4 sia grande e y piccolo, ossia che le 
cotangenti degli angoli (v, &r) e (w, r) siano grandi e in valore assoluto eguali 
ma di segno contrario. Bisogna dunque che essendo l’angolo (v, @r) piccolo assai, 
l’altro (W, or) sia prossimo a 180°. 
Se si prende: 
cot (v. or) = — cot. (W, or) 
si ha: 
2 
de=s=== = (21) 
2 + tang? (v, wr) 
per espressione del coefficiente di rendimento massimo delle turbini di Eulero. Con- 
viene però notare che l’ equazione (17) si è stabilita non tenendo conto delle resi- 
stenze d'attrito, e che quindi essa come lé (20 o (21) che ne derivano, servono solo 
fino a che dette resistenze, ossia le velocità, v, w, w non oltrepassano certi limiti. 
Ma diminuendo l'angolo (v, or) e diventando prossimo a 180° l’angolo (w, cor) le 
velocità v, w per valori finiti di V, W' (form. 3; e), crescono continuamente e hanno 
per limite co. Ne viene di lì che le soluzioni ang(v, or) = 0 e ang(w, or) = 180°, 
corrispondentemente alle quali il coefficiente di rendimento è sarebbe uno, si devono 
escludere, e che le formole (20) e (21) non sono applicabili che tanto che gli an- 
goli (Vv, 07) e (W, &r') sono convenientemente diversi; il primo dà zero, e il secondo, 
dà 180°. 
