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Sulla propagazione del suono nella odierna teoria degli aeriformi. 
Memoria del dottor ANTONIO ROITI 
prof. nell’ Istituto ‘T'ecnico di Firenze 
presentata dal Socio BLASERNA - 
nella seduta del 3 giugno 1877. 
Ho dimostrato nella Nota comunicata alla R. Accademia il 3 decembre 1876, che, 
ammessa un’uguale probabilità per tutte le direzioni delle trajettorie delle molecole 
concorrenti a formare un raggio sonoro, la velocità molecolare dovrebb’essere uguale 
a tre mezzi della velocità del suono. 
Ora ($ 1) do un’ altra dimostrazione di questo teorema, partendo sempre dalla 
medesima ipotesi, ma servendomi di considerazioni affatto diverse, e precisamente 
uguagliando il lavoro di una lastra, che si muove in un mezzo aeriforme, alla forza 
viva generata. 
Faccio poi ($2) alcune osservazioni ad un lavoro del signor Hoorweg, il quale 
assegna a quel rapporto un valore poco differente, cioè 1,504. Discuto il suo tentativo 
di spiegare la diversità fra la velocità molecolare, ch'egli deduce in tal modo dalla velo- 
cità del suono, e la velocità molecolare dedotta con Krénig e Clausius dalla press:one, 
attribuendola altempo impiegato dalle molecole nei loro urti; e mostro che invece di un 
ritardo, dovrebbe ammettersi più logicamente un’anticipazione nella propagazione del 
suono, dovuta agli urti medesimi. Esamino se tale anticipazione possa spiegarsi, suppo- 
nendo che gl’impulsi sonori si propaghino fra molecola e molecola con la velocità mole- 
colare, e dentro le molecole con una velocità maggiore: arrivo così a conseguenze 
che-sono in contraddizione colle vedute teoriche di Clausius e di Maxwell intorno 
alle percorrenze medie fra due urti consecutivi, e colle esperienze di Regnault. 
Dimostrata in tal guisa l’insussistenza di simile concetto, mi rivolgo (S 3) a in- 
dagare con quale frequenza le varie direzioni dei moti molecolari dovrebbero contri- 
buire a formare un raggio sonoro, affinchè la velocità molecolare media dedotta dalla 
propagazione del suono coincidesse con quella che deriva dalla pressione; e metto in 
rilievo come tale frequenza risulti diversa a seconda che si tratti di molecole gassose 
costituite da uno, da due o da tre atomi. 
SIL, 
Prendiamo a considerare un tubo cilindrico contenente un gas ed avente in una 
sezione retta un diaframma solido che si muova lungo l’asse colla velocità V; e 
calcoliamo, analogamente a quello che fece Clausius per una parete in quiete, la 
