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pressione p che soffre tal diaframma per ogni unità d’ area, data che sia la ve- 
locità molecolare « e la densità del gas. 
Una molecola, dopo aver urtato colla velocità « il diaframma sotto un angolo 
d’incidenza il cui coseno sia a, rimbalzi colla velocità V e con un angolo di riflessione 
il cui coseno sia {: allora sarà 
BUT awe VW. 
Se poi indichiamo con n il numero delle molecole di massa m contenute nel- 
l’unità di volume, l’unità d’area del diaframma riceverà nell’unità di tempo, coll’inci- 
denza compresa fra 2 e « + da, un numero d’urti dato da: 
nada Rn Cina V) Do) 
1 i E ga 
ua UA 
La componente normale della velocità incidente è: 
— uz, 
quella della velocità riflessa è: 
UB=ua+V 
e quindi la quantità di moto impressa in un urto ad una molecola è: 
m(Quat+ V) 
e per conseguenza la pressione cercata sarà data da: 
> 1 
p=mnu? | ada + mnu V f ada, 
. fl « 
la quale, indicando con è la densità del gas in prossimità del diaframma nell’istante 
cui si riferisce la velocità V, diventa: 
ut uv 
pad) 
Ora se supponiamo, come si usa in ogni teoria del suono, che le variazioni della 
densità siano piccolissime e se indichiamo con o la cosiddetta condensazione e con dv 
la densità naturale del gas, potremo scrivere : 
d=d)(1+ 0). 
Ed otterremo il lavoro necessario a produrre uno spostamento da del diaframma, 
moltiplicando questo spostamento per la differenza pi — p» delle pressioni esercitate 
sulle due faccie : 
dg 2 7 
(=) ded ++ de-d(1-9)(5-5 dea 
2 
dn (ur Sad) de. 
Riflettendo poi che è: 
da= Vdt, 
