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d’onde, trascurando Sr ed essendo ti = 
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e indicando il tempo che decorre fra due urti con 0 = 7 
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(5) SE: s Di i uu 
Sostituendo in questa formola il valore w,=- 499 ricavato in precedenza dalla 
velocità del suono, si ottiene: 
e però Hoorweg conchiude che il tempo impiegato in un urto è piccolissimo rispetto 
a quello che passa fra due urti. 
Ora, prescindendo anche dalla circostanza che x non è veramente la velocità mo- 
lecolare media, ma che invece «° è la media dei quadrati delle velocità molecolari, 
e ritenendo pure che tutte le molecole sopra una data superficie d’onda abbiamo la 
stessa velocità w; io credo che, se si vuole correggere w partendo dal concetto di 
una perdita di tempo 7 in ogni urto, si debba tener presente che tale ritardo in- 
fluirà non solo sul valore della velocità molecolare dedotto dalla pressione, ma anche 
su quello risultante dalla velocità del suono: e però non mi pare che siamo auto- 
rizzati a sostituire senz'altro nella (5) il valore u, = 499. — Ecco come procederei. 
Ciascun impulso percorra una spezzata di n lati eguali a X colla velocità mole- 
colare corretta v; ed in ciascun urto vada impiegato il tempo 7. Allora il tempo 
richiesto a percorrere quella spezzata è: Ì 
ma la spezzata è 8/, della propria projezione sul raggio sonoro cui corrisponde e per 
conseguenza, Se v è la velocità del suono, il tempo realmente impiegato a percorrerla è: 
30° 
dunque: 
2 T; 2 1 
6 ga Ran 19 
(9) \ XD 
Vediamo ora qual valore si debba assegnare a > partendo dalla pressione che 
il gas esercita sulle pareti in quiete. 
Figuriamoci con Clausius due pareti piane e parallele alla distanza 4, ed il 
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