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che per la (7) e per la formola di La Place: 
I aa 
(10) des 
diventa: 
Quindi per tutti i gas pei quali k > 5 (per l’aria k=1,4), risulta 
| T 
DI < 0 ' 
ed il preteso ritardo sarebbe negativo, cioè la trasmissione del suono avverrebbe più 
rapidamente per effetto degli urti. Nell’aria a 0° la velocità delle molecole fra urto 
e urto sarebbe quindi minore di quella di Clausius, e precisamente per la (9): 
Un EI IAA 
2X 332 
Volendo perseverare in quest’ ordine d’ idee, si può concepire che un impulso 
venga trasportato da molecola a molecola colla velocità di traslazione molecolare w,, 
ma che poi si propaghi entro la molecola con una velocità maggiore @. In tal caso le 
molecole non si potranno più considerare come punti, ma si dovrà mettere in cal- 
colo la distanza media e percorsa dall’ impulso entro la molecola, ed e sarà una 
quantità dell’ordine delle dimensioni molecolari. 
Allora la percorrenza X fra due urti s'immaginerà decomposta in due parti: la 
prima \A—e percorsa colla velocità v,, e l’altra e colla velocità @; e con considera- 
zioni analoghe a quelle che condussero alla (6) si otterrà: 
E 
11 SS 
(i) È 
Eliminando = , si ricade naturalmente sulla 
2 ut 
(9) 1 Uq 
Caso 
e questa insieme alla (11) fornisce: 
Ne 
60u? — 
(CUD) dd = __—- 
ww — 1) 
