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sia de un disco pure metallico che abbia un diametro alquanto minore di quello del 
cilindro, e sia portato da un manubrio fg coibente, che può essere di vetro spalmato 
di vernice isolante. S'introduca il disco de nel cilindro ad una distanza arbitraria dalla 
sua base chiusa AE. Così disposta la sperienza, si presenti l’induttore C, che in questo 
caso può non essere costante, alla base chiusa AE del cilindro, ad una distanza qua- 
lunque da questa; si può inoltre per mezzo di un filo metallico porre il disco de in 
momentanea comunicazione col suolo, ovvero aspettare qualche tempo, mantenendolo 
sempre nell’ isolamento. Di poi si tolga preventivamente l’induttore C, quindi si estragga 
dal. cilindro il disco de, il quale verrà esplorato avvicinandolo ad un elettroscopio. 
Vedrà il Pisati, che a qualunque distanza dalla base AE venga posto il disco de 
nell'interno del cilindro, purchè non abbia luogo sul medesimo la induzione curvi- 
linea, sempre il disco medesimo, avvicinato ad un elettroscopio, sì mostrerà allo stato 
perfettamente neutrale. Da questo fatto dunque si conclude che i risultamenti ottenuti 
dal Pisati sono l’effetto tanto dell’induzione dell’ambiente o curvilinea, la quale 
dovette essere molto forte nel modo con cui egli sperimentò, giacchè fece uso di una 
macchina elettrica per induttore; quanto del mezzo complicato di che si servì per 
analizzatore, cioè del miscuglio di zolfo e minio. In fatti rimosse queste pessime con- 
dizioni, la nostra sperienza riesce contraddittoria del tutto a quella del Pisati, dimo- 
strandosi colla nostra che la induzione non traversa i conduttori comunicanti col suolo, 
cioè non isolati. Se invece il cilindro sia di coibente, allora la induzione sul mede- 
simo lo traverserà, e giungerà sul piano di prova giù introdotto nel cilindro coibente 
stesso. 
Queste conclusioni confermano tanto quelle di Faraday sul proposito, quanto 
le altre che furono da me ottenute dal calcolo esposto nella mia Memoria, la quale ha 
per titolo: Analisi fisico-matematica degli effetti elettrostatici relativi ad un coibente 
armato e chiuso, inserita nel tomo 2° serie II° pag. 609 degli Atti della R. Acca- 
demia dei Lincei del 1875. Le conclusioni medesime si accordano col principio preso 
per fondamento nelle applicazioni dell’analisi superiore alle questioni di elettrostatica. 
Questo principio prima di tutti adottato da Poisson, quindi da ogni fisico analista, 
e confermato dalla sperienza, consiste nell’essere nulla l’azione di un inducente so- 
pra un punto interno di un indotto conduttore ('). Ciò vale quanto ammettere che 
la induzione elettrostatica non traversa le masse conduttrici, e perciò la obbiezione 
del Pisati contro il mio piano di prova condensante (fig. 16) non sussiste, come pure 
non sussiste la pretesa nuova proprietà, che l’autore stesso dedusse dalla sua me- 
desima obbiezione. 
(1) Vedi (Mémoires de l'Institut Impérial de France, année 1811 pag. 3 lin. 22 e seguenti; 
pag. 7 lin. 12, e seguenti). — Vedi anche (Teorica delle forze che agiscono secondo la legge di Newton, 
e sua applicazione alla elettricità statica, del prof. Enrico Betti, estratta dal Nuovo Cimento, vol. XVIII, 
XIX e XX; S X°). — Vedi Gavarret, t. 1 p. 56 del suo ?razté d'éleclricité sullo stesso argomento. 
Vedi, Lecons élementaires d'électricité par W. Snow Harris. Paris 1857, pag. 149 e seguenti. — 
Vedi Maxwell, A treatise on electricity and magnetism 1873, t. I pag. 248, esempio VIII. 
