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conduttori. Inoltre se la PQ non venga isolata, cresce la divergenza dei pendolini 
annessi a questa lamina conduttrice. Ciò prova che siffatta maggiore divergenza non 
è l’effetto della indotta di seconda specie, che più non si trova sulla PQ, dopo che 
la medesima fu comunicata col suolo. Finalmente avvicinando, nel modo praticato da 
Faraday, un piano di prova ai pendolini a, d, questo manifesterà una carica elettrica 
contraria della inducente. Ciò prova che 1’ apertura dei pendolini è dovuta alla indu- 
zione curvilinea, perchè se fosse dovuta alla indotta di prima specie, il piano di prova 
dovrebbe manifestare una carica elettrica di natura contraria, cioè di natura omonima 
della inducente. Inoltre, poichè i fisici tutti ammettono che la indotta di prima specie 
si trova unicamente sulla faccia della PQ, che riguarda l’inducente AB, questa me- 
desima indotta, per giungere sui pendolini, dovrebbe traversare la stessa PQ, locchè 
non può succedere pel principio di Poisson già sopra invocato. 
Ma potrebbe supporsi che questa indotta di prima specie, per giungere ai pendolini, 
si porti sulla faccia della PQ, che riguarda questi, a motivo della sua tensione, propa- 
gandosi dall’una all’altra faccia della stessa PQ. Però la sperienza si oppone a questo 
supposto; poichè un piano di prova difeso dalla induzione, collocato come fa d’uopo sulla 
indicata faccia, non riceve carica veruna. E poichè la indotta di prima non esce dalle 
punte, ancorchè collocate sull’indotto dalla parte dell’ inducente, perciò giustamente 
la maggioranza dei fisici, ancorchè contrarî alla teorica del Melloni, non ammettono 
la supposta propagazione della indotta di prima specie. Però essi credono, per un errore 
madornale, poter conciliare nell’indotta di prima specie la sua tensione colla immobi- 
lità di essa indotta. 
A queste sperienze del Belli eseguite su i doppî pendolini, ed ora da me ana- 
lizzate, mi piace contrapporre la seguente, immaginata con molto vantaggio per di- 
mostrare la stessa verità ostinatamente controversa. 
Immaginiamo un cilindro BA isolato, e sottoposto all’ influenza di un induttore C; 
annettasi a questo cilindro un elettrometrino a pagliette piuttosto corte, che pos- 
sano aprirsi solo in un piano normale all’ asse del cilindro stesso. Queste pagliette 
divergeranno fra loro, quando l’ indotto sia isolato, per effetto dovuto e alla indu- 
zione curvilinea, ed alla indotta di seconda specie, che pure trovasi su quell’estre- 
mo, come fu già in più guise dimostrato, e come nuovamente si dimostrerà pure 
in appresso. Queste pagliette p, g vengano circondate da un cilindro di vetro ba- 
gnato HK (fig. 2 e 3), acciò le sue superficie siano conducenti: le pagliette già in- 
dicate diminuiranno l’angolo della loro divergenza, ma questa non cesserà del tutto. 
Gli oppositori della teorica del Melloni dicono, che tale divergenza è dovuta alla 
tensione della indotta di prima specie; noi pel contrario diciamo, che tale divergenza 
in questo caso è unicamente dovuta alla tensione della indotta di seconda specie, 
che trovasi anche su quell’estremo A, e non ad altro; poichè applicando il cilindro HK, 
che circonda le pagliette stesse, abbiamo impedito totalmente la induzione curvilinea 
su le medesime. 
Ed in fatti si ponga il cilindro BA, e per conseguenza anche le pagliette p, q 
ad esso congiunte, a comunicare col suolo, per la quale comunicazione si priva l’in- 
dotto della indotta di seconda specie, od omonima della inducente, e si accresce perciò 
sull’ estremo B dell’ indotto medesimo la eteronoma della inducente, od indotta di 
