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indotta di prima, come si scorge dal diagramma elettrico da me immaginato (fig. 12) 
a rappresentare la teorica di Melloni sulla elettrostatica induzione. Tutti siamo certi 
(fig. 12) - che la indotta di prima specie di cui viene 
caricato per induzione un corpo conduttore 
© isolato, risulta eguale e contraria alla in- 
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C dotta di seconda specie di cui similmente 
viene caricato ad un tempo lo stesso con- 
duttore isolato. La distribuzione di queste due indotte sul conduttore isolato diver- 
sifica, poichè la indotta di 1% specie va sempre diminuendo sul conduttore isolato 
andando dall’estremo suo più vicino all’inducente, verso quello più lontano, mentre 
la indotta di 2a specie cresce andando sul medesimo nel senso stesso; cosicchè la 
massima quantità della indotta di 1° specie si trova nell’ estremo più prossimo 
all’ inducente, mentre la massima di 2% specie si trova nell’opposto estremo. Però 
certo è che la indotta di 2° specie si trova in qualunque punto dell’indotto, non 
escluso l’estremo più prossimo all’inducente. Inoltre dividendo in #ante parti fra loro 
eguali un cilindro indotto ed isolato, dovrà ognuna di esse, a cominciare dall’estremo 
più vicino all’inducente, contenere una carica sempre minore della indotta di 1° spe- 
cie in ognuna di queste parti, priva di tensione, con una sempre maggiore di 2* in 
ognuna delle parti medesime, e sempre tendente. 
Per conseguenza finchè i due conduttori cilindrici sono riuniti, ognuno di essi 
contiene ambedue le indotte, ma-in quantità ed in istati diversi fra loro; quando si 
determina la separazione di essi, è ben naturale che in quello prossimo all’indu- 
cente si manifesti una risultante della indotta di prima specie, essendosi una parte 
di essa neutralizzata con quella quantità: di indotta di seconda, che si trova su esso, 
e nel cilindro più lontano appparisca una risultante d’ indotta di seconda specie. 
Se in luogo di separare i due tronchi fra loro, come usò Wilke, si sottrag- 
gano questi ancora uniti, si avrà una prova evidente che l’unica indotta che si di- 
sperde è quella di seconda specie, ben’ inteso che la sperienza non subisca perturba- 
zione di sorta. Ed in fatti, purchè non avvenga sull’ indotto comunicazione alcuna dal- 
l’inducente, si vede sempre che sottratto l’indotto, ma non separato, alla induzione, ma- 
nifesta esso ana risultante eteronoma della inducente. Ma poichè le due indotte contrarie 
fra loro, che dall’ inducente vengono generate sull’ indotto, sono fra loro di uguali 
quantità, se avessero ambedue tensione, dovrebbero disperdersi ugualmente ed aversi 
un risultamento zero; ovvero siccome la indotta di prima specie trovasi nell’estremo 
dell’indotto più vicino all’inducente, al quale estremo può anche applicarsi una punta, 
dovrebbe per questa, stante la forte chiamata dell’induttore, uscire la indotta indicata 
per andare sopra l’inducente, ed in copia tanto maggiore, perchè agevolata dalla punta, 
e dovrebbe così aversi una risultante omonima della inducente. Ma invece la sperienza 
scevra da ogni perturbazione, c’insegna che la risultante sul sistema indotto intero, è 
sempre di elettricità contraria della inducente. Perciò si conclude evidentemente, che 
la sola indotta che si disperde è quella di seconda specie, non mai quella di prima, 
come falsamente si crede dagli oppositori. 
Del resto ripetiamo che questa sperienza di Wilke non ad altro vale, che a 
farci riconoscere la risultante in ciascuno dei due cilindri; e nel cilindro composto, 
