YXGE= 
cui ig4 ea 
Rappresentiamo con sen@ una vibrazione diretta nel piano DCE e che si propaga 
da C in D. Dopo la riflessione sullo specchio magnetizzato, la vibrazione avrà per 
componenti X,, Yo, le espressioni (8) della I* Memoria, che più sopra abbiamo tra- 
scritte, e per avere le componenti X, Y della vibrazione lungo CE converrà molti- 
te(0—-7) sen (7 — 7) 
plicare Xo, Yo, rispettivamente per aC) ne”) ('), od anche, ponendo 
_fon(f—=%) P). 
7 sen(@ 7) 
per 
08 cos (642) DIE Saf 
cos (7 — 7) DS i 
SI avrà dunque 
x-plo cos@+7) ho cos(é +7) 
2 coslé— 7)" DAY a (27) 
Yen 5 c0s(0— 00) +0 coso. 
Prima che lo specchio fosse magnetizzato l’analizzatore collocato colla sezione 
principale in 0y, dava l'estinzione. Ora invece conviene girarlo d'un certo angolo per 
render minima la luce, angolo che si tratta di determinare. Perciò prendiamo due nuovi 
assi 0,1, 0y,, inclinati di £, su 0x, 0y, calcoliamo la componente Y,, e determi- 
niamo é, in modo da rendere minima l’intensità. 
Sarà 
Yi= Y cos é, — X sen é) 
ossia 
5 
dCi) sen? L ocosé cos(:—7)sen go tZosent, cos(7+7)cos pt-WM sent, cos (647) | 
v 
IRT=7 2 098 0} lucosS cosi Lo cosf cos(c—7) cos gotoseng, cos((+7)sen got. 
id 
L'intensità di questa vibrazione sarà proporzionale ad 
I=(h0°44%0—2Who008 00) cos 1c08°(i—7)+(M°+%+ 2/0 608 00) Sen? £1008°(7+7) 
+ 4hokosené cos, cos(7—7)cos(7#-+7)sen % . 
Derivando rispetto a €, ed eguagliando a zero la derivata, si ha 
a 4hokocos(i—7r)cos(é#-+7)sSen 0 
iglasi=— 
(ho-+-Zo+2lho ko cos 40) cos° (147) — (Mo°+/0—2h leo 608 po )c0s®°(#—7) 
od anche per la (54): 
; DO (1-S)cos(:—r)cos(24+r) 
(O) (Sf nin(tfto cos°(7--7) —Scos?(2—7) 
Analogamente, se la vibrazione che si propaga lungo AB è perpendicolare al 
(1) Per la disposizione data agli assi, deve prendersi negativo il coefficiente di X; ma siccome 
nella riflessione su ogni corpo più rifrangente del mezzo di partenza si ha un ritardo di mezz’onda, 
così devesi prenderlo positivo, e negativo quello di Y 
