CapitoLo IV. 
Teoria delle riflessioni multiple su poli opposti e paralleli. 
11. Hormole relative alle riflessioni multiple. 
Per completare la nostra teoria restano a stabilirsi le formole relative ad un raggio 
polarizzato che si rifletta ripetutamente fra due specchi d'acciaio paralleli, i quali costi- 
tuiscano i poli opposti d'una elettrocalamita, come accade colla disposizione sperimen- 
tale descritta nell'articolo 14 della I* Memoria. 
Come al solito, le componenti della vibrazione incidente e di quella riflessa, dopo 
ogni riflessione, si prenderanno secondo due assi tracciati in un piano perpendicolare 
al raggio, diretti in maniera che ricevendo il raggio che si considera nell'occhio, l’asse 
delle x sia nel piano d’incidenza e diretto verso destra, e l'asse delle y sia diretto 
dal basso all’alto, appunto ceme indica la fig. 10 pel caso di due riflessioni. In questa 
stessa figura le freccie indicano la direzione della corrente magnetizzante, che è la 
solita per lo specchio S,, AB è il raggio incidente, BC il raggio dopo una prima rifles- 
sione, CD dopo due. 
Le componenti della vibrazione lungo il raggio BC sono date o dalle formole (7), 
o dalle (9), o dalle (11), secondo che la vibrazione incidente sen@ è diretta o se- 
condo 000, 0 secondo 0,70, 0 secondo una direzione intermedia. Si tratta dunque 
di trovare le componenti secondo 0», 0: y» della vibrazione che si propaga lungo CD, 
ed a questo intento è necessario generalizzare le formole (7) e (9). 
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Le formole (7) sono relative ad una vibrazione incidente do= SN = Sen 6. 
Se invece la vibrazione incidente è 
cso= A sen(0— a), 
operando in modo simile a quello seguìto nella I* Memoria per trovare le formole (7), 
si trovano le seguenti espressioni per le componenti X, Y della vibrazione riflessa: 
X(1+4p°)=A% sen(0—«a— gg) + Alp sen (0 — a) 
de Y(1+p°)= Akpcos(0—a—g)— Alp cos (0— a). 
Se poi la vibrazione incidente è 
L= A cos(0— a), 
basta cangiare @ in a — G nelle precedenti formole, e si trova: 
X(1+p°)= A% cos(0—a—g)+ Ahp° cos (0 — a) 
Y(14p)=— A%kpsen(0—a—)+ Alp sen(0— a). 
Analogamente, per una vibrazione incidente 
Y=="Bsen(0— £f), 
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