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le componenti della vibrazione riflessa sono: 
X (14 p°)=— B/p cos (0 — 8) + Bkp cos (P—S— g) 
(67) 
Y(14-p°)=— B% sen(0— 8) — Bkp° sen(0—$8— g), 
e se la vibrazione incidente è 
Y = B cos (9 — 8) 
sì trova Li 
X(1-+p°)=  Bhpsen(0—;,8) — BXp sen(0—$— g) 
(68) 
Y(1+4p°)=— Bl cos (0 — 8) — BXp? cos (0 —f— gq). 
Ciò premesso, supponiamo che la vibrazione lungo il raggio incidente AB sia - 
espressa da 
Lo== Send. 
Le componenti X, Y, della vibrazione lungo BC, saranno date dalle (7), e cioè 
sì avrà 
X o )+ bn sen @ 
i 1+4p? PL p? 
kep hp 
‘aa RC ere cos 0 
Queste due componenti le potremo considerare come quattro vibrazioni incidenti 
in C sullo specchio S,, e cioè due vibrazioni dirette secondo l’asse 0,, e rappresen- 
tate dai due termini del valore di X,, e due dirette secondo O;y,, e rappresentate 
dai due termini di Y,. A ciascuna di queste vibrazioni si potranno applicare le for- 
mole ga e precisamente 1° alla prima di quelle che compongono X, le (65) 
col porre I T in luogo di A e « in luogo di «; 2° alla seconda di quelle che sono 
dirette secondo 0, x, le stesse (65), col porvi 
in luogo di A, e zero in luogo 
Ti 
di «; 3° alla prima di quelle dirette secondo 0,7, le (68), ponendovi 
a in luogo 
di Be g n a di 8; 4° alla seconda di quelle dirette secondo O, yi le stesse (68), 
ponendo — in luogo di B, e zero in luogo di #. Converrà poi cangiare il segno 
ue 1a 
di p tanto nelle (65) che nelle (68) prima di adoperarle, perche: il polo S, è di nome 
contrario a quello di S,. 
Si avranno così otto termini nel valore di X, ed otto in quello di Y,, ma tanto 
in X, che in Y» quattro si elidono ed i quattro rimanenti si riducono a due. Il ri- 
sultato è il seguente: 
be sen (0 — 29) + 
Ta let 
ED 
= — —_ (dj 0. 
Va 1g 7 cos (0 E > COS 
- sen 0 
