Operando sulle formole (72) e (73) come si è fatto nell'art. 7 sulle analoghe 
formole relative al caso duna sola riflessione, si giunge ad esprimere le tre caratte- 
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ristiche p, g e 0= 7 in funzione di @, @, ©,, ©,; si ha così un mezzo per deter- 
minare p, g e 0 con semplici misure di rotazioni. Però a seconda del numero 7 di 
riflessioni e del valore dell'angolo d'incidenza, il radicale, delle (73) sarà o no reale, 
e quindi saranno o no possibili delle vibrazioni riflesse rettilinee. 
Il metodo dell'art. 8 resta valido anche nel caso attuale. 
Se per dati valori di 72 e dell'incidenza, si ha Um=0, allora esisterà un'inci- 
denza singolare, analoga per le proprietà a quella che si è indicata collo stesso nome 
nel caso di una sola riflessione. 
Da quanto si è esposto in questo articolo risulta dunque, che si potrà sperimen- 
tare con riflessioni multiple sul fenomeno di Kerr, e le misure fatte, mentre risulte- 
ranno in generale più facili perchè amplificate, potranno in molti casi essere considerate 
e trattate come quelle ottenute dopo una riflessione sola. Ciò permetterà forse in avve- 
nire lo studio completo del fenomeno di Kerr in corpi che lo producano solo con debo- 
lissima intensità. 
CapiroLo V. 
Applicazione della teoria al caso di un corpo trasparente. 
13. Differenze fra la riflessione ordinaria sui corpi trasparenti 
e la riflessione sui metalli. 
Le due vibrazioni componenti l'una parallela, l’altra perpendicolare al piano d'in- 
cidenza, nelle quali la vibrazione incidente che cade obbliquamente sul corpo traspa- 
rente può decomporsi, diminuiscono d'ampiezza in grado diverso come nella riflessione 
sui metalli; ma i corpi trasparenti diversificano dai metalli in questo, che la diîfe- 
renza di fase fra le due componenti, anzichè variare lentamente da zero a 77 quando 
l'incidenza varia da 0° a 90°, conserva un valore sensibilmente nullo dalla incidenza 
normale sin quasi alla incidenza di polarizzazione, varia rapidamente da zero a 7 
. in prossimità di questa incidenza, prendendo il valore 5 all’incidenza di polarizza- 
zione, e poi conserva sensibilmente il valore 77 fino all’incidenza di 90°. 
Oltre a ciò, la diminuzione di ampiezza della componente diretta nel piano d’in- 
cidenza , è assai più forte pei corpi trasparenti, pei quali, secondo la teoria di Fresnel 
la componente stessa si annulla all’incidenza di polarizzazione, che pei metalli. I corpi 
trasparenti si comportano dunque come i metalli per incidenze vicinissime a quelle 
di polarizzazione, ed in questo breve intervallo danno alla guisa dei metalli la pola- 
rizzazione elittica, come del resto fu dimostrato sperimentalmente dal Jamin, mentre 
per le altre incidenze si può ammettere che la riflessione su questi corpi non produca 
che una rotazione della vibrazione incidente, dovuta all'essere diversa la diminuzione 
d'ampiezza delle componenti dirette secondo i due azimut principali. 
