ST 
Per analogia potremo dunque supporre, che quando la luce polarizzata si riflette 
sopra una lastra trasparente collocata sul polo d'una calamita, la differenza di fase 
fra i due raggi elittici reciproci nei quali si decompone la vibrazione incidente, sia 
nulla sin quasi ad una incidenza pochissimo differente da quella di polarizzazione, e 
sia eguale a 7 a partire da poco oltre questa incidenza sino a quella di 90°. 
Le formole stabilite per la riflessione sul polo metallico, varranno dunque 
tal quali pel caso in cui il corpo riflettente sia trasparente, e per incidenze vicinis- 
sime a quella di polarizzazione, continuando a dare questo nome a quella incidenza 
cui corrisponde la differenza di fase DE Ma per le incidenze minori converrà porre 
nelle formole g= 0, e per quelle maggiori porre p=7. Vediamo dunque come si mo- 
dificano nei due casi le formole, e quali proprietà ne conseguono. 
14. Incidenze minori di quella di polarizzazione. 
Le formole (7) e (9) che danno le componenti della vibrazione riflessa quando 
l'incidente fa un angolo o zero o eguale a Di col piano d'incidenza, si trasformano 
nelle seguenti, che distingueremo cogli stessi numeri affetti dall’indice uno: 
( le + hp? hT_ k 
= ) 0 ni rr=TE>A 
I (E Ty: MO, 25 TIRO, 
(A) hT—_k (n) » ht kp 
Vw DIE, | We Tpyp sen 0 
Queste formole mostrano subito che quando la vibrazione incidente è orientata 
in uno dei due azimut principali, cioè o è diretta nel piano d'incidenza (7,), 0 per- 
pendicolare a questo piano (9,), il raggio riflesso è elittico, ma cogli assi nelle due 
direzioni principali, cioè con uno degli assi nel piano d'incidenza. La magnetizzazione 
non ha dunque altro effetto che di rendere elittico il raggio riflesso e non produce 
rotazione, vale a dire che se il raggio riflesso si riceve in un nicol analizzatore e 
questo si mette all'estinzione prima del passaggio della corrente, dopo che questa 
agisce compare luce nel campo visuale, ma ogni rotazione dell’analizzatore non fa che 
accrescerne l'intensità. Lo stesso si dica se si gira il polarizzatore. Ciò d'altronde 
risulta anche dal fatto che le rotazioni ©,, ©, dei due nicol capaci di render minima 
la luce, e date dalle formole (17) e (19) (vedi art. 6), divengono nulle nel caso attuale 
in cui p=0. 
Questo che accade a tutte le incidenze da zero fin quasi a quella di polarizza- 
zione (ed anche fino a 90° come si vedrà nel seguente articolo), è appunto ciò che, 
contrariamente ai risultati delle esperienze, dovrebbe avvenire nella riflessione normale 
sul polo di ferro secondo la teoria di Fitzgerald. 
La legge di reciprocità resta naturalmente valida, e si potrebbe dimostrare ripe- 
tendo il ragionamento fatto nell'art. 4. 
Esaminiamo ora se è possibile orientare la vibrazione incidente in modo che la 
vibrazione riflessa sia rettilinea anzichè elittica. 
