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Mr 
Per gp=0 le (39) divengono : 
\ N=0 
U=—p(h1—4)(kK+ hp?) 
| Ve—-p(h—4)(h+4kp°). 
Le quantità U e V sono dunque qui entrambe negative, in causa dell'essere 
bZ bo pesto DO 
Ne consegue che le formole (42) e (43) le quali danno gli angoli & , fo che una 
vibrazione incidente deve fare coll’asse O, #0, 0 coll’asse 0,7, perchè la riflessa sia 
rettilinea, e gli angoli @«,/ che quest'ultima fa con 0x,0y, e che divengono pel 
caso attuale: 
(391) 
Rio a ETA 7 
(42,) to ko == ARI 5 to ax = La 
i (40 = NZZNI 
(431) ignoto gg AG. 
danno per le quattro tangenti espressioni immaginarie, il che mostra non esistere orien- 
tazioni della vibrazione incidente che forniscano vibrazioni riflesse rettilinee. 
Nel caso attuale essendo ©, ed @, nulli, @) ed @ immaginari, i metodi dati negli 
= le pa 
art. 7 ed 8 per calcolare p e O=7 non sono applicabili. 
(7 
Per derterminare p e o ad una incidenza qualunque, bisognerebbe invece misurare 
il rapporto R, fra l’asse minore e l’asse maggiore dall’elisse riflessa quando la vibra- 
zione incidente è nel piano d'incidenza, ed il rapporto analogo R. quando la vibra- 
zione incidente è perpendicolare a quel piano. Si avrebbero allora le due equazioni: 
Ra, POT) _R 
k+ hp® pi hA- kp 0° 
colle quali si calcolerebbero p e o. 
Anche le formole date nel capitolo precedente sono applicabili, e fanno conoscere 
gli effetti che si ottengono ponendo due lastre della sostanza trasparente che si con- 
sidera sui poli opposti paralleli d'una elettrocalamita, e facendo riflettere il raggio 
polarizzato #2 volte alternativamente sulle due lastre. L'elitticità del raggio riflesso 
diviene di più in più grande al crescere del numero delle riflessioni. 
Infatti, sia per esempio #,==sen @ la vibrazione incidente. Dopo 7 riflessioni si 
ha dalle (69) per le componenti della vibrazione riflessa : 
kn H- hp? 
\ Me TIPO sen @ 
(69) < 
Î Ne, —((1) RIE a 
Il rapporto fra l’asse minore ed il maggiore dell'elisse è : 
(— 1)" p (hi ACI 1) 
fem + hi p° 
DIO 
ossia : 
