della fig. 1 (vedi fig. 2) ('), cioè nel piano d'incidenza, e supponiamo l’analizzatore 
all'estinzione, disposto cioè in modo da non dar passaggio che a vibrazioni dirette 
secondo l’asse 0y. Facciamo girare da destra verso sinistra il polarizzatore dell’an- 
golo w e l’analizzatore dell'angolo y. Quest'ultimo trasmetterà allora solo la compo- 
nente Y, della vibrazione riflessa diretta secondo Oy. 
Ma la vibrazione riflessa avrà per componenti secondo 0x,0y le X ed Y 
delle (11); per cui avremo: 
Y,=Ycosy— X sen y 
‘ossia: 
{(1-+p®)Y.=%pcosycoswcos(0—g)— hp cosycosw così —/cosy sen w sen0 
(36) —%p°cosysenosen(0—)—7senycoswsen(0—g)— hp? seny cos w sen 0 
+ Apsenysen®cos0 —/pseny sen cos(0 — ) 
Supponiamo ora invece (fig. 3) la vibrazione incidente diretta secondo 0%, € 
l’analizzatore all'estinzione, capace cioè di trasmettere vibrazioni dirette secondo 0 x. 
Giriamo nel senso di prima il polarizzatore dell'angolo y e l’analizzatore dell'angolo @. 
Le componenti secondo 0, 0y della vibrazione riflessa saranno date dalle (11) in 
cui però si ponga 90°+4-y in luogo di w, e cioè 
(1-+p?) X=— %senysen(0—g)— hp" senysen0 —hpcosycos 04 Xp cosycos(0—g) 
(14p°)Y=—%psenycos(0—y)+ hp senycos0— hcosysen0 —p*cosy sen(8—p) 
Per avere la vibrazione che emerge dall'analizzatore, bisognerà prendere la com- 
ponente X, secondo 0 x, e cioè 
X,= X coso + Y sen. 
Mettendo in posto di X, Y i precedenti valori, si trova per X, un'espressione 
identica a quella di Y, (36), il che dimostra l’enunciato teorema. 
5. Ortentazioni del polarizzatore che danno raggi riflessi a vibrazioni rettilinee. 
Sia 00% (fig. 4) una vibrazione incidente inclinata sul piano d'incidenza dell'an- 
golo ©. La vibrazione riflessa avrà per componenti secondo 0x,0y, le X ed Y 
delle (11). Troviamone le componenti secondo due nuovi assi 0.41, 0y,, di cui il primo 
fa l'angolo y con 04, limitandoci a scrivere la Y,. Avremo 
Y,.=Ycosy— Xseny. 
Mettendo in luogo di X ed Y i loro valori (11), si ha precisamente la (36) scritta 
più sopra. Eguagliamo separatamente a zero i coefficienti di sen@ e di cos@ in questa 
formola, poniamo cioè : 
kpcosy cos seng—/cosy seno —/p® cos y sen @ cos P 
7) — leseny cos ® cos p —hp® sen y cosm—/p sen y sen @ sen g=-() 
3 
kpcosy cosa cosp— hp cosy coso + /p? cos y sen @ sen g 
+ %senycosmseng+ hp seny seno — Xp seny senocosg= 0; 
(1) Nella figura 2, come pure nelle 3, 4, 5, 6, 7, 12, i due rettangoli I, I, Ri Rs presi nel 
piano di figura, sono i rettangoli indicati colle stesse lettere nella figura prospettica 1, visti dalla 
parte convenuta, cioè in modo da ricevere nell'occhio il raggio incidente ed il raggio riflesso. 
