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L'essere piccolo p fra 40° e 90° d'incidenza, cioè precisamente nei limiti entro i 
quali sono possibili le misure di @, ed @, permette di adoperare sempre le formole 
approssimative (49) e (50') in luogo delle (49) e (50), onde determinare 0 e g. 
I numeri della terza colonna, calcolati appunto colla (49'), mostrano che il rap- 
porto È, che sappiamo essere all'incidenza normale poco minore dell'unità, decresce 
fino ad una certa incidenza prossima a 76°, per aumentare in seguito. È probabile 
che il minimo di o abbia luogo all’incidenza principale, cioè a quell’incidenza, pros- 
sima appunto a 76°, per la quale la differenza di fase g fra i due raggi elittici riflessi 
è d'un quarto d'onda. 
È istruttivo un confronto fra i valori trovati di o=1 1 
delle analoghe quantità determinate da Jamin per la riflessione ordinaria sull’ac- 
cialo. Supponiamo perciò che si costruisca una curva, prendendo per ascisse gli angoli 
di incidenza e per ordinate i valori corrispondenti del rapporto o. Si ottiene una curva 
che presenta all'asse delle ascisse una convessità, ed ha un’'ordinata minima corri- 
spondente a circa 76°. Se, ciò fatto, si descrive una simile curva coi valori desunti 
dalle misure del Jamin, si trova che questa curva ha lo stesso andamento di quella 
prima costruita, ma con tutte le ordinate più grandi. La magnetizzazione diminuisce 
e quelli del rapporto 
dunque il rapporto 7° Bon solo all'incidenza normale, ma anche alle altre incidenze. 
Le due curve però si accostano alle incidenze prossime a 90° e mostrano che per questa 
incidenza tendono ad incontrarsi. 
Dall'ultima colonna del quadro precedente risulta, che la differenza di fase 
cresce coll’incidenza, passando pel valore d'un quarto d'onda ad una incidenza infe- 
riore a 76°. All’incidenza di 40°, g è ancora piccola, non essendo che circa 1/17 d'onda. 
Supponiamo che si costruiscano due curve, prendendo per ascisse gli angoli d’in- 
cidenza e per ordinate dell’una i valori di g dati nel precedente quadro, e per ordi- 
nate dell'altra le differenze di fase, misurate dal Jamin, fra i raggi polarizzati nei 
due azimut principali, riflessi dal ferro naturale. Si riconosce tosto che la seconda 
curva ha lo stesso andamento della prima, ma ha tutte le ordinaté minori. Sapevamo 
già che all’incidenza zero , invece d'essere zero come per i metalli ordinari, ha un 
valore go. Anche alle altre incidenze la differenza di fase g fra i raggi elittici reci- 
proci riflessi dal polo magnetico, supera dunque la differenza di fase data dal ferro 
allo stato naturale. Le due curve però si accostano poco a poco, e mostrano di ter- 
‘minare ad una stessa ordinata per 7=90°, ordinata che è la mezza onda. 
In conclusione, l’effetto della magnetizzazione si può descrivere dicendo: 1° che il 
raggio che si riflette, invece di decomporsi in due raggi a vibrazioni rettilinee orientate 
nelle due direzioni principali, come accadrebbe se il ferro non fosse magnetico, si scinde 
in due raggi elittici reciproci nel modo più volte indicato ; 2° che l’eccentricità delle due 
elissi, che è nulla per 7=0, cresce rapidamente al crescere di %, ossia, mentre per 7 =0 
le elissi divengono circoli, esse si schiacciano rapidamente al crescere dell'incidenza, 
divenendo ben presto appena diverse da rette; 35° che la differenza di fase g fra i 
due raggi elittici è, a parità di angolo d'incidenza, maggiore di quella fra i raggi a 
