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insieme al diagramma A, B. DD; A, della reazione, i diagrammi della forza tagliante 
per le sezioni o dei vari campi della trave. 
Momento flettente. — 9. La legge di variazione del momento flettente per una 
sezione qualunque non può più ottenersi, come per la forza tagliante, col semplice 
spostamento orizzontale del contorno del diagramma del carico rispetto al diagramma 
della reazione e la ragione apparisce chiara. Difatti, si ha per una posizione qualunque 
del sopraccarico il momento flettente in una determinata sezione, dalla somma alge- 
brica dei momenti delle forze esterne a partire da un estremo della trave fino alla 
sezione che si considera, ossia, dalla somma algebrica del momento della reazione 
di un appoggio e del momento prodotto dalla risultante dei carichi che trovansi fra 
la sezione e l’appoggio stesso. Ora questo secondo momento è doppiamente variabile; 
in primo luogo perchè varia la risultante dei carichi e poi perchè varia il braccio 
di leva. Da ciò si può concludere che il profilo del diagramma del carico non può 
conservarsi costante per le varie sezioni e bisogna quindi costruirlo appositamente per 
ciascuna sezione. Tuttavia si può anche qui far uso di costruzioni molto semplici che 
ora andiamo ad esporre. 
10. Cominciamo a considerare il caso della trave a carico diretto e percorsa da 
un sistema di carichi concentrati. Sulla trave AB (fig. 6 tav. I°) passino i carichi con- 
centrati 1, 2,3 entrando, al solito, dall’appoggio B: cerchiamo la legge di variazione ‘ 
del momento flettente nella sezione o che dista di X dall’appoggio A di sinistra. 
Si costruisca il poligono funicolare Ajded, come è stato fatto per la forza tagliante 
e si prolunghi ciascun lato fino all'incontro della verticale che dista di Z dal carico 
corrispondente. Risulta A, dedefgh Bj A, il diagramma della reazione dell’appog:- 
gio A, quando ì carichi entrando per B percorrono tutta la trave ed escono per A. Ora 
il momento della reazione rispetto alla sezione o per una posizione qualunque dei 
carichi, è data dall’intensità della reazione stessa moltiplicata per il braccio di leva À, 
si ha quindi il momento della reazione, moltiplicando le ordinate del diagramma sud- 
detto per la lunghezza À. 
Resta ancora, per avere il momento totale, di. sottrarre dal diagramma ora de- 
scritto, un altro che, colle sue ordinate moltiplicate per A, dia il momento prodotto 
dai carichi che trovansi nel tratto o A. Per far ciò si determinino le intersezioni m, 
n, k delle verticali dei carichi spostate della quantità Ajm= Bo=/—A coi pro- 
lungamenti dei lati del poligono funicolare. Congiungendo m con h è facile vedere 
che le ordinate del triangolo m B; A moltiplicate per A danno il momento prodotto 
dal primo carico quando percorre il tratto cA. Ed infatti se in un istante qualunque 
il primo carico, che indicheremo con Pi, trovandosi nel tratto cA, dista di x da 0, 
produrrà un momento flettente dato da Pi, ovvero anche da 
% 
Pi A . À 
ma le ordinate della retta mA rappresentano appunto la legge di variazione del 
termine Pi quindi moltiplicate per X danno il momento prodotto dal primo 
carico. Per la stessa ragione le ordinate del triangolo nfg9 moltiplicate per X danno 
il momento prodotto dal secondo carico e così via. 
