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ossia da 
ne dl {È f (1)da 
M (6) = 2rabf(0)Vt + rad = 
Invertendo l’ordine delle integrazioni colla Dei di oa si ha 
ì _L 
M@=2ral (Vi [f@vita), 
“0 ] 
formola nella quale l’espressione fra parentesi è quella che risulta dal trasformare 
l'integrale 
t 
dVit—a 
arti (Carron dt 
0 
mediante la regola d’integrazione per parti. Ammessa dunque la validità di tale 
trasformazione, la quantità in discorso è rappresentata più semplicemente da 
t 
f (©) dî 
M (1) = rad . 
è —T 
0 
Ora, se in questa formola si introduce l’ipotesi (4), si trova 
Mé)=M, 
risultato il quale s’accorda perfettamante coll’ ipotesi di una massa M distribuita 
tutta sul contorno del disco, poichè in tale ipotesi M (t) riesce per definizione indi- 
pendente da t ed eguale costantemente ad M. 
Sembrerebbe perciò preferibile usare, per la determinazione di /(t), la formola 
t 
Ti (di 
n= Varezrc 
0 
tanto più che il valore di M (t), donde questa è dedotta, può essere stabilito di- 
rettamente. 
Osserviamo che, designando con A, À2, Ag le tre radici reali dell’ equazione 
s= 0, dove 
n dr ya 32 
Cieese ei 
l’espressione di V prende la forma elegante 
i (c 0) 
M di 
T VOTA A 
