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passante per A e perpendicolare al piano di oscillazione, sopra un sostegno la cui 
resistenza fosse almeno tale da impedire alla forza verticale 729, di ottenere il suo 
effetto: il sostegno sopporterebbe allora verticalmente la pressione my, che potremo 
dire pressione statica, e tale pressione non si altererebbe nemmeno se, rimanendo 
quell’asse perpendicolare al piano di oscillazione, il corpo ruotasse intorno ad esso, 
giacchè riteniamo che il piano di oscillazione sia anche piano di simmetria della 
massa del pendolo. 
Se però l’asse mediante il quale il pendolo appoggia non contenga il centro di gra- 
vità, ma passi per B alla distanza BA ancora perpendicolarmente al piano di oscil- 
lazione, in modo che il piano determinato dal centro di gravità e dall'asse di sospen- 
sione (altro piano di simmetria) devii dal piano verticale, il pendolo, benchè appoggiato, 
non può rimanere in equilibrio; ma deve ruotare intorno a quell’asse, e allora non 
basta più che il supporto presenti nel senso verticale la resistenza 729, ma deve pre- 
sentare anche resistenze almeno eguali ed opposte alle pressioni che si esercitano sulla 
linea di appoggio pel fatto del moto e che potremo dire dinamiche. Si tratta ora di 
determinare tali pressioni. 
Ad un istante qualunque il centro di gravità del pendolo si muove nella dire- 
zione della tangente al circolo da esso descritto intorno all'asse di sospensione e, quando 
nessun'altra forza agente o resistente operasse nè direttamente applicata ad esso nè 
a verun altro punto del sistema, all'infuori di quella che lo anima in quell'istante 
al movimento, per legge d'inerzia; 1° tutti i punti del sistema dovrebbero muoversi 
in direzioni parallele al moto del centro di gravità e con accelerazioni eguali; 2° nel- 
l'istante successivo il centro di gravità dovrebbe seguire la direzione del moto dell'istante 
precedente. 
In realtà la cosa avviene in modo diverso. 
In primo luogo mentre in quell’istante l'accelerazione posseduta dal centro di 
gravità ha un certo valore, tutti i punti che non distanno com'esso dall’asse di sospen- 
sione possedono accelerazioni differenti e quelli situati sull'asse di sospensione hanno 
anzi accelerazione nulla. Siccome questo fatto è dovuto alla presenza del supporto, 
dobbiamo ritenere che la reazione di questo equivalga alla introduzione di una forza 
capace di modificare nel modo ora detto le accelerazioni, che altrimenti sarebbero fra 
loro eguali, di tutti i punti del corpo, ovvero di convertire un moto di rotazione 
intorno ad asse situato a distanza infinita nel piano del centro di gravità e dell’asse 
di sospensione (accelerazioni eguali e parallele) in un moto rotatorio intorno all'asse 
di sospensione. Si potrà sapere quale è questa reazione del supporto calcolando viceversa 
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: È d*o : 4 î 
colla equazione (e)" la forza TE =T che occorrerebbe applicare all'asse di sospen- 
sione affine di riportare l’asse di rotazione istantanea parallelamente a sè stesso dalla 
sua posizione in coincidenza coll’asse di sospensione, a distanza infinita nel piano del 
‘centro di gravità e dell'asse di sospensione. Tale forza esercitata effettivamente dal 
pendolo sul supporto è equilibrata dalla reazione di questo e si tramuta in pressione 
diretta ad ogni istante parallelamente all’accelerazione che sollecita il centro di gra- 
vità tangenzialmente al circolo da esso descritto, cioè perpendicolarmente al piano 
