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determinato dal centro di gravità e dall'asse di sospensione. Ponendo pertanto nella 
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(e) divisa per o, mE =T,p=9 e o=00 abbiamo: 
MA, d° x 
T=m de così — m de sen0. (1) 
In secondo luogo osserviamo che, nell'istante successivo, il centro di gravità devia 
dalla tangente per conservarsi sul cerchio. Ciò vuol dire che una forza centripeta 
equivalente alla reazione del supporto, agisce all'asse di sospensione ed obliga il centro 
di gravità a deviare lateralmente ottenendo lo stesso effetto come se tutto il sistema 
ruotasse istantaneamente intorno ad asse parallelo all'asse di sospensione e situato a 
distanza infinita in posizione determinata da 
g= 90° + 6 ed Dico 
Per determinare la forza capace di equilibrare l'accelerazione centripeta del si- 
stema, o, in altre parole, per determinare la corrispondente accelerazione centrifuga 
dovuta alla reazione dell'inerzia basterà calcolare la forza € capace di trasportare 
parallelamente a sè stesso l’asse istantaneo di rotazione dalla sua posizione di coin- 
cidenza coll’asse di sospensione alla sua posizione determinata da 
Pi==900— 90 e ol==I00)1 
E d? 0 
Ponendo nella (e)” divisa per @, gp C si ha: 
d* y d? a 
== 0 . 
Cam gp 3 + m de cos 6 (4) 
Le forze 7 e €, dirette secondo BD e BA (fig. 5) fanno rispettivamente colla 
verticale gli angoli 0 + 90° e 0, e colla direzione orizzontale positiva gli angoli @ 
e 6— 90°. Pertanto la somma delle loro proiezioni verticali, o la pressione verti- 
cale dovuta solamente al moto sarà : 
URL 
—Tsen0 | Ccosì=m de è 
e la pressione verticale totale (cioè compresa anche la pressione statica mg) sarà : 
Ciao: 
migt+azi: 
Poi la somma delle proiezioni orizzontali, cioè la pressione orizzontale dovuta 
al moto, che è sola, sarà: 
d° y 
Tcos6 | Csen@ = m ETA 
i Sat UL d? DEC NRE Sua 
Si deve qui intendere che —> e 2 sono accelerazioni effettive cioè quali risul- 
dt? dt? 
tano dal moto reale. Perciò essendo : 
x= 8 008 6 3 y=ssen@ 
avremo : 
SI Sgt s così sco 
di int SERATA di Î 
\ (2) 
2 26 0? 
dI sco 8-97 — sn 0 (5) 
