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ovvero, fino wi termini di secondo ordine inclusive in sen 0, e avuto riguardo alla 
equazione (7), 
d° 6 
e AE ERE 
de O Ipyms i de) 
d'onde si vede che l'accelerazione angolare è quella stessa che spetterebbe ad un pen- 
dolo, il cui asse di sospensione fosse fisso e la cui lunghezza fosse 7-4 x ms. 
Ù : . o " È 
L'osservazione, come vedremo (equazione (100)), permette di determinare pian ALL 
e quindi di correggere la lunghezza / spettante al pendolo il cui asse di sospensione 
è fisso. 
La differenza fra la durata T dell’oscillazione del pendolo lungo / e la durata 7” 
della oscillazione del pendolo lungo /-+-yxms, è poi (siccome eg IZ n e 
= T_T=Ti = (T ir) 
ms 
T_T=-T 2.) 
(30) 
S VIII. Alterazione della durata di una oscillazione prodotta 
dalla spinta idrostatica e dalla viscosità dell’aria. 
Quando il pendolo, supposto nel vuoto, si trovi deviato dalla verticale dell’an- 
golo 6, esso è sollecitato dal proprio peso a ritornare sulla verticale col momento 
gms seno ; 
essendo 7 la sua massa ed s la distanza del suo centro di gravità dall'asse di so- 
spensione. LUN LR 
Essendo immerso nell’aria, la sua discesa verso la verticale è parzialmente con- 
trastata dalla spinta idrostatica, la quale, agendo di sotto in su, può considerarsi 
come applicata al centro di figura del pendolo ed ha una intensità misurata dal peso 
dell’aria spostata dal pendolo. Detta o la distanza del centro di figura del pendolo 
dall'asse di sospensione, dette u, e d, la massa ‘e la densità dell’aria spostata alla 
temperatura ed alla pressione normali (temperatura del ghiaccio fondente e pressione 
di 760 mm.) w e d la massa e la densità dell’aria stessa alla temperatura e alla 
pressione attuali, abbiamo : 
AA 
u= Mo d, 
e pertanto sarà il momento della spinta idrostatica : 
0) 
—-— o sen 0 
Yo db 
e il momento sollecitante il pendolo : 
wood 
—_ = 6. 
gus(1 oa) 7) 
