INTO 
D'altra parte il pendolo oscillando trascina con sè nel suo movimento (come per 
viscosità) una certa quantità di aria. E, in conseguenza, il momento d'inerzia del 
pendolo 
m(s°4 2) 
risulta aumentato di una certa quantità che potremo assumere espressa dal prodotto 
della massa w dell’aria spostata dal pendolo per un certo coefficiente X. Le osser- 
vazioni eseguite e trattate convenientemente potranno dire se X sia una quantità 
costante oppure se sia funzione della elongazione del pendolo. Il momento d'inerzia 
della massa realmente oscillante è dunque : 
m (+ #)+ wo 5- K 
e l'accelerazione angolare del pendolo oscillante nell’aria sotto l’azione della sola gra- 
vità, indipendentemente dalle resistenze passive e dal moto dell’asse di sospensione, 
sarà : 
nai Lol) 
RO __ gms(1 ms Ìo 
de P———T Ro0òée--mmesEmE 5 I 
RE POEEE 
O_O = 2? 
Dividendo numeratore e denominatore per 7#s, ponendo ancora Sutra e 
ponendo 
d 
POT of (31) 
quantità piccolissima, avremo 
= —__= song = ___ sand. (32) 
Si vede che l’effetto della spinta idrostatica e della viscosità dell’aria è di allun- 
gare il pendolo di 
(K+%). 
Indicando con T° la durata della oscillazione nel vuoto e con T quella nell'aria, 
avremo : 
®_T=-L(c+-7)î (83) 
non tenendo conto dei termini di ordine superiore al primo in «. 
Questa equazione potrebbe adoperarsi per ridurre al vuoto la durata T osser- 
vata nell’aria, qualora fosse conosciuto il coefficiente di viscosità K, giacchè le altre 
quantità contenute nella espressione possono ottenersi con esattezza sufficiente allo 
scopo da dirette misure. 
Dando però al pendolo ad assi reciproci una forma simmetrica, come ha prima 
proposto il Bessel, si può dalle durate osservate delle oscillazioni nelle due posizioni 
