A 
Se avendo il pendolo forma simmetrica lo si fa oscillare nelle sue due posizioni reci- 
proche, mentre le condizioni di temperatura e di pressione sono le stesse, abbiamo 
allora == € 
Si+.s 
=; 38 (36) 
3 (TE) E uo 
Se T,° — T,° è, come sempre avviene, una quantità piccolissima, il termine in « del 
denominatore sarà trascurabile ed avremo per l’uso la formola : 
= e —- 30È (87) 
(++ (+ ty) 
la quale suppone % pendolo simmetrico, le condizioni di temperatura e di pressione 
eguali e una differenza abbastanza piccola nei tempi di oscillazione nelle due po- 
sizioni reciproche del pendolo. 
Il denominatore della (37) rappresenta il quadrato del fempo di una oscilla 
zione del pendolo semplice lungo 8,4 82. 
Indicando con 7 questo tempo, abbiamo : 
e + +) (1) 
GaeS I T_T ) 
i o) i+? = eg TE 
Estraendo la radice quadrata e tenendo conto soltanto del termine di primo ordine 
in Ti == st ha 
SÈ s N 
204 + 87) 
Conosciuto 7 la equazione (37) porge subito: 
inlesro) Ea, ; 
——e- rm 37 
nen (37) 
SIX. Ricerca generale della influenza di una piccola accelerazione perturbatrice È 
sull’amplitudine e sulla durata della oscillazione. 
Dalla teoria del pendolo fondata sulla ipotesi di f= 0, cioè sulla ipotesi che 
sieno g ed / costanti e che non intervengano nel movimento cause perturbatrici, risulta 
che l’amplitudine « della oscillazione sarebbe costante e la durata T sarebbe pure 
costante e quale compete ai dati valori di 9, /, ed @. 
L'osservazione mostrando che l'amplitudine @ è in continua diminuzione e che 
la durata T, anche ridotta all’amplitudine infinitesima, non è costante, 0, se costante 
non è tale quale competerebbe ai dati valori di 9 ed /, conduce a dire che il moto 
pendolare delle osservazioni è moto perturbato. 
Detto ora, come nel $ III, 7 il tempo di un passaggio del pendolo per la verticale, 
avremo al tempo / dell'emmesimo passaggio dopo ed escluso quello del tempo @: 
n(t—1=mxn. 
