Dalle equazioni (44) avendosi 
PI dV 
sa sen[n(f— e)] FG PE [a (6—-1)] 
»L) | a PIA 
ga TWECO [a (6— e)] % =n°asen[n(f— c)], 
per cui (equazione (40)) 
D= —n°@ 
risulta : 
dell 
‘gior È ono (6 c)] 
du 
F 
TI = a al ((—- )] 
ed essendo 2d4=d [n(£— )] sarà, avuto riguardo alle (41) e (42), 
4 (°F cos[n(6—e)]}d[2(£—c)] | 
1 (46) 
2 f Fsen[n(i—<)]d[2(1—-2)]. \ 
Considerando ora la composizione di F quale risulta dal sostituire nella (45) il 
valore di f dato dalla (5), trascurando il termine in 6° e quelli di ordine superiore, 
abbiamo prima : 
(E doniza i) seno + cos = (+9). 
Tanto il coefficiente di sez 98 quanto quello di cos @ sono piccolissimi per cui pos- 
siamo nello sviluppo di queste due funzioni arrestarci ai termini di 1° ordine. Inoltre 
in luogo di g(V) pel teorema di Maclaurin si può porre ph V4 4g VR... 
intendendo che il valore di g(V) per V=0 sia nullo cioè sia go = 0. Abbiamo 
dunque : 
PL 4(OP IL ep le z(etgv+igiV +...) @ 
dove nel calcolo dei termini preceduti dal doppio segno s'intende che V sia sempre 
positiva e si prendono nel loro complesso negativamente se la velocità è realmente 
positiva, positivamente nel caso opposto. 
Prescindendo per il momento dalla possibile variabilità periodica dei coefficienti 
e delle accelerazioni lineari del moto dell’asse di sospensione, i termini dell’accelera- 
zione perturbatrice F_ possono considerarsi repartiti in tre categorie : 
I* termini costanti Kat = €... oppure variabili a lungo periodo ; 
II* termini proporzionali ad una potenza m della elongazione = o 6; 
III° termini proporzionali ad una potenza 72 della velocità = y V®. 
