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i due tempi si facciano differire della quantità infinitesima dr e s'indichi con dep 
la variazione corrispondente in ey avremo : 
IRA (98) 
tm dr 
cioè, per avere e ad un istante qualunque, bisogna prendere il valore 7 della tan- 
gente trigonometrica dell'angolo che la tangente alla curva rappresentante l'andamento 
delle @, fa coll’asse delle 7 e moltiplicarla pel coefficiente Si 
Se si ammette che l’amplitudine @ del pendolo a reversione, alle cui oscilla- 
zioni è dovuto il moto oscillatorio del supporto comune ad esso e al pendolo filare, 
varii colla legge espressa dalla formola già trovata (67), potremo facilmente avere la 
conseguente equazione della curva che rappresenta l'andamento dell'amplitudine del 
pendolo filare, qualora non si metta in conto la resistenza dell’aria. 
Infatti essendo, per le equazioni (67) ed (n), 
Losi 
Taro) eli — 1 
ed 
e=yMSa, 
si avrà per la (93)' 
dep  71TyMS Il 
di © 2lv eb 1° 
(94) 
d'onde intanto si scorge, che il massimo valore della tangente dell'angolo che la tan- 
gente alla curva fa coll’asse della #, ha luogo quando 7=0 ed è: 
dep 3 tyms 1 
— massimo = — - 9 
LO 2ly evh_1 (95) 
; Menido: ; È SIR; ALIINTO 
La tangente trigonometrica sE va pol successivamente diminuendo fino a ridursì 
T 
nulla per ©= infinito, il che significa che la tangente geometrica alla curva è allora 
parallela all'asse dell'ascisse. 
Integrando ora la a generale (94) abbiamo (!): 
ra 28 ( eh+t DI ) 
= o 8 lp a FIS) +01. 
Per #=0, dovendosi avere @;= 0, risulta : 
ek — 
C=— log hyp == 
el k 
(1) Ponendo et&+® —1=y si ha 
dr dy l ( dy __dy 
ebG+t) 10° UY (147) pra u Y 14y 
= (a log hyp (ebG+®—1) n.d log hyp gh) 
) quindi: 
di 
et) — 1 
eb(+9) 
1 
pun dlog hyp 
