— 574 — 
e dallo studio della forza elettromotrice : 
A=— 2,126. 
In questo caso non si ha l’accordo riscontrato nell'altro; ma più che ad una discor- 
danza fra l’esperienza e la teoria, mi pare si debba attribuire questo fatto a qualche 
diversità fra i pezzi dello stesso metallo adoperato nelle varie serie di esperienze. 
Per avere un'idea più precisa, della corrispondenza che esiste fra i risultati otte- 
nuti nel presente studio, e in quello sull'effetto Thomson, sarà bene calcolare il valore 
di A per la coppia bismuto-cadmio; poichè ciascuno di questi due metalli furon tolti 
dallo stesso pezzo, sia per formare le aste nelle ricerche sul fenomeno Thomson, sia 
per formare le coppie nelle ricerche sul fenomeno Peltier. 
È facile dimostrare che se si rappresenta con A la costante che spetta a due 
metalli M ed N, e con A' ed A” rispettivamente quella che appartiene ad M per 
rispetto a un terzo metallo P, e ad N per rispetto allo stesso metallo P, si ha la 
relazione semplicissima : 
A=A'- A". 
Infatti, differenziando la (4) rispetto a T si ottiene il così detto potere fermo- 
elettrico 
dE 
an A(TO—T). 
Ora è noto, che il potere termoelettrico della coppia MN è uguale alla differenza dei 
poteri termoelettrici della MP e della NP: ossia 
attribuendo le lettere senza indice alla coppia MN, quelle con un indice alla 
coppia MP e quelle con due indici alla NP ; perciò 
Si => A'(T" AT4 T) Las AAT 2 T) ° 
e alla temperatura T' 
dE , / , "rr r 1A 
qua (TT) TA (Io—T). 
Rappresentando queste due differenze con Q e Q' si avrà 
A(O_T)=Q 
A((—T)=Q 
da cui 
Mi ir eo r rr 
AT T_T — A'-- A". 
Quindi per mezzo delle costanti che spettano alle coppie bismuto-piombo, e 
piombo-cadmio, si ottiene per la coppia bismuto-cadmio il valore 
A=— 3,580 
secondo le determinazioni fatte sull'effetto Peltier; ed 
A=— 3,578 
secondo le determinazioni delle forze termoelettrometrici, 
è iii 
e PI 
