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e così di seguito finchè risulti 
DA OOie== 
Finalmente sì calcolano le equazioni 
1 log x 
fa ta, —t loge (79) 
, x 
aaa aa — a 
pe= = 78 
i ac, (1—- x) aa, (1-23) (e) 
pa Se log e de I log IAPRRDRA LI (79) 
log e ra u log e ra, uloge v&9 
Formato per un tempo 7, l'argomento log u(X-+ ,)= logu4, si desume dalla 
tabella del S XI pag. 93 logve,, d'onde (@,) calcolato, che, posto a confronto 
coll’ @, osservato, ci darà le differenze 
(an) — on=C0—0. 
Si potrebbe qui, all'occorrenza, servirsi di tali differenze per correggere i trovati 
valori di uw, v, % formando prima le equazioni agli errori (85) e poi formando e 
risolvendo le conseguenti equazioni normali. In generale però non sarà necessario di 
far ciò, riuscendo le differenze C —0 più piccole dell'errore probabile di osserva- 
zione d'una amplitudine. 
Riduzione all'arco cicloidale. Dati i tempi ;, 7;, iniziale e finale di una serie 
di oscillazioni, si formano i tempi 
&=k+% 5 te=k+4qt; 
e coi logu(£+4 ;), logu(X+ 7) come argomenti, si prendono dalla tavola sopra 
citata logg (ud) e logg(u7;) e si calcola la cercata riduzione colla formola 
La Ir ( ì 
Tot 16 Rî u n? (= ti) I (7 tr) sans (1 ti) $ (69) 
essendo T' la durata approssimativa dell’oscillazione media ed R, il numero dei 
minuti primi contenuti nel raggio. 
Esempio. 
Dati per il calcolo. Cfr. pag. 219, Tabella 41 
1886 Febbraio 23. 
Cilindro pieno in alto. (Unità di tempo = 20"). 
co =I0 0, can= 55.0, CA-NIAAIA t, —t = 1,03825 
a =IY3 , a GIS, can= = IO t,—1 = 3,02467 
Calcolo delle equazioni (74), (75), (72) e (82). 
log @g=1,20412 log a1==1,74036 loga=2,12808 log(r,—7)=0,01630 
log(a—-a,)=:1,89927 log(a—@,)=2,07298 log(a-—@)=1,59106 log( g—t)=0,48068 
loge,(a—a,)=3,81334 la(a—@,)=3,71914 log A=9,53562 
loga.(e—@)=3,10339 le,(e—@,)=3,10339 À= 0,34326 
logA—=0,70995 logB=0,61575 M=0,33333 
A—B=1,0000 A=5,1281 B=4, 1281 o=0,00993 
