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la velocità di traslazione molecolare secondo Clausius; e la trovò supponendo con 
Krénig che le molecole sieno distribuite in cubi uguali ed ugualmente orientati, per 
modo che in ogni cubo si muovino tre molecole nella direzione dei tre lati ed ammet- 
tendo che la velocità del suono debba essere uguale alla velocità molecolare presa 
nella direzione della diagonale del cubo. 
L’uso che fece Krònig di questa finzione per dedurre dalla pressione esercitata 
sulle pareti la velocità di traslazione delle molecole gassose, fu poi giustificato da 
Clausius il quale ottenne il medesimo risultato supponendo le molecole disposte co- 
munque ('); ma non saprei come si potesse mostrarne la legittimità anche nel caso 
presente. 
Quantunque Stefan creda che per arrivare alla formola 2) di Laplace, invece che 
a quella di Newton, sia necessario farsi a studiare le irregolarità dei moti delle mo- 
lecole, e fors'anche dei moti che, secondo Clausius, devono avvenire dentro di esse; 
pure fin dall’anno scorso io mi provai a dedurre un'espressione della velocità del 
suono che sì avvicinasse un poco più alla 2), o almeno che scendesse per via di 
considerazioni più facilmente accettabili che non sia quella finzione adoperata da 
Stefan. 
Ecco il mio ragionamento d’allora. — Suppongo che le molecole sieno animate, 
fra due urti consecutivi, da moto rettilineo uniforme, e considero una massa gassosa 
talmente densa ed estesa da poter ritenere come infinito il numero delle molecole 
contenute in uno spazio finito, e come infinitamente piccola la distanza media che 
ciascuna molecola percorre fra un urto ed il successivo. 
In tali ipotesi, che sono quelle comunemente accettate in simil genere di ri- 
cerche, è evidente che gl’impulsi, comunicati dal corpo sonoro alle molecole che gli 
sono in contatto, verranno da queste comunicati mediante gli urti ad altrettante 
molecole prossime, e così via via ad altrettante più lontane, talmente che verranno 
trasportati in ogni direzione. 
Per calcolare il tempo che impiega ad arrivare un impulso da un punto 4 ad 
un altro punto qualunque B dello spazio, suppongo che quell’ impulso provochi una 
variazione trascurabile nella velocità molecolare, osservo che esso si trasmetterà per 
un cammino che cambierà di direzione ad ogni urto, ed ammetto che sia uguale la 
probabilità per tutte"le direzioni comunque inclinate sulla congiungente i punti A, B.— 
Se così è, l'impulso seguirà una linea spezzata, la quale si potrà ritenere composta 
di un numero grandissimo di latercoli rettilinei, uguali fra loro ed alla percorrenza 
(!) Veramente Hansemann (Pogg. Ann. V. 144 p. 82) credè trovare una differenza sostanziale fra 
la formola di Krònig nmu?= 6 pv e quella di Clausius nmu?= 3 pv; ma poi, dopo una osservazione 
di Sellmeyer, riconobbe (Pogg. Ann. V. 146 p. 621) che la diversità è solamente nella forma e non 
influisce sulle conseguenze suscettibili di un confronto coi dati sperimentali. — La differenza di forma 
deriva da ciò che Krénig prende la pressione esercitata sulla parete, da una molecola di massa m 
che l’urti colla velocità normale v, uguale ad mu; mentre Clausius la pone uguale a 2mu; ma con 
5° IRA A "n Mm BIST 5 3 
ciò Krònig viene a supporre che sia il peso g= DI e Clausius invece ammette come tutti che sia 
q=mg: sostituendo per m i valori dati da queste due equazioni, le formole de’ due celebri Autori 
diventano identiche. 
