EMAS 
basterà integrare le due espressioni così ottenute, fra 0 e co rispetto ad s, e fra 0 - 
GE rispetto a 9. In tal modo, ponendo così? = y, si ha: 
2 
0 I , 
ione CARNE, dA 
Yy 
0 0 
00 1 a 
E 
por fraf. Y dy; 
0 0 
d’onde, integrando ciascuna di queste espressioni per parti prima rispetto ad % 
’ p 7 
poi rispetto ad s e sommando, sì ottiene: 
(0.0) 
08 DI 
a l=%%\\ @ ds = — 
(07 
0 
n 
ap=— 
0) 
E per conseguenza: 
6) (2) JP 2 
— = — 4 
un L 5) 
cioè la velocità teorica di propagazione del suono è due terzi della velocità molecolare. 
Questa relazione fornisce per l’aria a 0° la velocità 
= - o = OG, 
mentre dalle più accurate misure di Regnault essa è di 331". 
Dunque anche la 6), sebbene molto più prossima al vero che non la formola 
di Newton, pure non si può considerare che come una prima approssimazione; e ciò 
era da prevedersi non figurandovi nè direttamente nè indirettamente il rapporto dei 
due calori specifici, che pure esercitano un'influenza indubitata sul fenomeno della 
propagazione del suono. 
Per ottenere un accordo migliore, prescindendo anche da quelle azioni fra molecola 
e molecola che fanno scostare i gas reali dai cosiddetti gas perfetti, bisognerebbe poter 
mettere in calcolo i moti degli atomi rispetto al centro di gravità della molecola che 
costituiscono, moti posti fuor di dubbio dalla relazione dedotta da Clausius(') fra 
la forza viva X di traslazione delle molecole e la forza viva totale #7 di un gas: 
7) Polpo 
(!) Abhandlungen ii. d. mech. Warmetheorie — Braunschweig. Vol. 2, p. 2. 
