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Noi non ci avventureremo in congetture intorno alla parte che prendono cotali 
moti alla propagazione del suono, ma ci limiteremo all’osservazione seguente. 
Ammessa come rigorosamente vera, almeno pei gas perfetti, la formola 2) di 
Laplace, ne viene di conseguenza che fra la nostra velocità teorica v e la velocità 
pratica v, sussiste la relazione: 
e quindi sarà : 
a seconda che sia: 
Ma dalla 7) risulta in questi tre casi 
KE> GUIDI VR RHI O KZEH 
e però quando la forza viva del moto progressivo delle molecole è maggiore della 
forza viva atomica, il suono va più veloce che non indichi la nostra teoria, va più 
lento nel caso contrario, e la teoria corrisponderebbe perfettamente all'esperienza per 
4 GREAT Det 
un gas pel quale fosse k = FRDOAGIO la forza viva di traslazione molecolare fosse 
la metà della sua forza viva totale. i 
Noteremo inoltre che si verifica il primo dei tre casi pei gas permanenti ed il 
terzo per quelli che si sono potuti condensare, e quindi pare probabile che la quan- 
tità 4, chiamata da Clausius forza viva totale, si debba piuttosto considerare come 
una energia della quale una parte non piccola sia allo stato potenziale: cosicchè, se 
anche in un gas perfetto non vi sono azioni a distanza fra molecola a molecola, ciò 
nondimeno vi sarebbero fra atomo e atomo di una medesima molecola, e sarebbero 
in alcuni casi attrattive, in altri repulsive. 
