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Il Belli. spiega questo fatto ('), tenendo conto della conducibiltà che assume l’aria 
allorchè è percorsa dalla scarica. Non appena è scoccata la scintilla fra A e 5, il 
potenziale diminuisce rapidamente in A, e, diviene minore abbastanza di quello al 
quale il corpo B è stato portato, onde l’elettricità di questo, attraversando il filetto 
d’aria riscaldato dalla scintilla, si riversi nuovamente nel circuito. 
Ma evidentemente quest’ultimo passaggio di elettricità non può essere tale da 
scaricare completamente il corpo B; l’esperienza eseguita a dovere mostra che effet- 
tivamente il corpo B conserva una carica, ed anzi che questa, nelle condizioni spe- 
rimentali indicate, è dello stesso segno di quella dell’armatura interna del condensatore. 
Basta perciò adoperare una piccola bottiglia di Leida, la cui armatura esterna man- 
tiensi in comunicazione col suolo, mentre il suo bottone vien posto a breve distanza 
dal circuito; un elettroscopio a pila secca, situato a grandissima distanza dagli altri 
apparecchi, serve ad indicare la carica che resta nell’armatura interna della bottiglia, 
dopo che il bottone di questa fu colpito dalla scarica laterale. 
Lo stesso risultato sì ottiene se si fa agire il circuito per influenza. Si mette 
perciò in comunicazione con un punto del circuito un disco metallico A, mentre un 
disco isolato B può essere influenzato dal primo (fig. 6 tav. I). A breve distanza dal 
disco B ponesi la bottiglia B', o altro qualunque conduttore. Durante la scarica ve- 
desi fra B e B' una scintilla. L'elettroscopio mostra di poi che 8° ha carica dello 
stesso segno di quella dell’armatura interna del condensatore, e B carica di segno 
contrario. i 
8. Scarica laterale fra due parti d’uno stesso circuito. — La scarica laterale 
fra due punti dello stesso circuito merita d’essere studiata in modo particolare, spe- 
cialmente per l’influenza che la resistenza del circuito, la capacità della batteria etec., 
hanno sulla sua produzione; tale studio condurrà a risultati conformi all’ esposta 
spiegazione. Nei due capitoli seguenti vedremo poi come dalle leggi della scarica 
laterale, si deduca la teoria delle scariche nei liquidi conduttori, e delle scariche che 
seguono la superficie dei corpi. 
Sieno in A e B (fig. 7 tav. I) le armature del condensatore; sia dabB il cir- 
cuito percorso dalla scarica, e d la distanza esplosiva. Due grossi fili di piccolissima 
resistenza ac, de, congiungano due punti a e d del circuito con due palline, fra le 
quali apparirà la scarica laterale c. 
Si cominci dal mantenere costanti la capacità del condensatore e la distanza 
esplosiva d, e per conseguenza anche la differenza di potenziale fra A e B al mo- 
mento in cui comincia la scarica. Variando la posizione di uno dei due punti @ e bd, 
si trova che la scintilla c, può ottenersi tanto più lunga quanto maggiore è l’inter- 
vallo di circuito ad. Variando la resistenza d’uno dei tratti da, o Bb, si riconosce 
che in senso inverso varia la lunghezza della scintilla c. 
Mantenendo invece costanti le resistenze da, ab, bB, la scintilla c può divenire 
tanto maggiore, quanto più grande è la distanza esplosiva d, e quanto maggiore è 
la capacità del condensatore; ossia nei due casi, quanta più elettricità trascorre dall’una 
all’altra armatura. La teoria della scarica laterale, lasciava prevedere questi risultati. 
(1) Corso di fisica +. III pag. 584. 
