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terminano in c ad una piccola distanza. Facendo passare una scarica pel cilindro ad, 
potrà apparire in c una scintilla. 
Fin quì si è supposto che la scarica laterale si formi in c fra due palline eguali. 
Se al contrario si adoperano due conduttori di diversa curvatura, per esempio un 
disco ed una punta, la scintilla si ottiene più o meno lunga a seconda della direzione 
della scarica; ciò che è perfettamente d’accordo colle leggi stabilite nella precedente 
Memoria sulle scariche elettriche. Sarà facile, a modo d’esempio, disporre le cose in 
guisa che si abbia la scintilla laterale, quando la scarica ha una data direzione, ma 
non quando ha la direzione opposta. 
Possono ottenersi in molte altre maniere degli effetti di scarica laterale; mi li- 
miterò a descriverne tre, che meglio degli altri si prestano alle applicazioni che in 
seguito dovremo fare delle leggi di questi fenomeni. 
Si abbia un circuito Add'c'teB (fig. 12 tav. I) nel quale dd' sia un inter- 
vallo d’aria, t un tubo d’acqua, e cc’ due palline metalliche. Fra di queste si avrà 
la scarica laterale, come d’ordinario, purchè le distanze dd' e cc’, e la capacità del 
condensatore sieno convenienti. Ma quì accade un fenomeno, l’importanza del quale 
in seguito ci apparirà, e cioè la differenza di potenziale fra le armature, richiesta 
per la scarica è minore di quella che sarebbe necessaria qualora si togliesse il tubo t. 
Ciò si può provare, adoperando l’elettrometro a riflessione deseritto nella Memoria 
precedente. Oppure si può caricare il condensatore in guisa, che non si abbia scarica, 
quando il tubo t non è a posto, ma che la scarica stessa abbia luogo accostando il 
tubo t. Ciò non recherà meraviglia ove si consideri che si facilita la scarica fra due 
palline quando si aumenti su di esse la densità superficiale dell’elettricità. Ora ap- 
punto col mettere a posto il tubo t, il potenziale su c'd' si accosta più al valore 
che ha sull’armatura 8, e quindi cresce la densità sulle due palline d' e d. 
Sieno abca (fig. 13 tav. I) quattro egnali palline d’ottone, la prima ed ultima 
delle quali comunicano colle armature del condensatore, e le due intermedie comu- 
nicano fra loro mediante un tubo t pieno d’acqua. Diminuendo gradatamente la 
distanza fra d e c, oppure aumentando quelle fra « e d, e fra c e d, si arriva facil- 
mente ad avere in pari tempo tre scintille in ab, de, cd. La scintilla de non è 
che una scarica laterale; diffatti nulla è sostanzialmente cambiato sopprimendo le 
distanze ab e cd, e introducendo gin qualche altra parte del circuito una distanza esplo- 
siva. Anche quì è degno di nota, che la differenza di potenziale fra le armature 
necessaria per ottenere le tre scintille ad, de, cd, è minore di quella che si richiede- 
rebbe se il tubo é non esistesse. Basta per provarlo, adoperare l’elettrometro; od 
anche si farà nel modo seguente. Si interrompa in e il filo che congiunge d al tubo 
d’acqua; si potrà allora caricare il condensatore in modo che non sì abbia dapprima 
la scarica, ma questa si ottenga, non appena con un manico isolatore si accostano 
‘ abbastanza in e i due capi del filo metallico. La spiegazione di questo fatto è simile 
a quella del caso precedente. Se il tubo t non vi fosse, in d e c il potenziale avrebbe 
prima della scarica certi valori, intermedi a quelli delle armature A e B. Col tubo 
t, il potenziale in d e c, tende a divenire eguale; cresce adunque sia il dislivello fra 
deb, sia quello fra c e d, cresce in conseguenza la densità sulle quattro palline, 
ciò che anticipa la scarica, 
