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Se dunque la scintilla che va direttamente dall’ uno all’altro elettrodo, è dovuta 
ad una specie di scarica laterale, tale sarà pure la causa delle apparenze luminose 
che si osservano sui fili stessi, quando non siano troppo vicini nel liquido; e cioè 
quelle diramazioni luminose altro non saranno che scariche le quali avvengono fra 
ciascun filo, e quei punti del liquido nei quali durante il passaggio dell’ elettricità, 
il potenziale raggiunge un valore sufficientemente diverso da quello del filo. 
12. Scariche luminose mel liquido, senza elettrodi o con un solo. — Un'altra con- 
seguenza si può dedurre dal modo nel quale abbiamo considerata la scarica nell’acqua, 
e cioè che devono potersi ottenere delle scintille fra due porzioni del liquido lontane 
dagli elettrodi. Supponiamo diffatti che l'elettricità percorra un tubo cilindrico pieno 
d’acqua di breve lunghezza e sottilissimo, il quale congiunga due larghi vasi pieni 
d’acqua nei quali gli elettrodi sono immersi. Esso opporrà una gran resistenza alla 
corrente di scarica, la differenza di potenziale fra le due estremità diverrà perciò assai 
grande, e potrà divenirlo tanto, che sotto forma di scintilla 1’ elettricità si scagli dal- 
luna all’ altra. 
Per ottenere tali scintille nella massa liquida torna comodo 1’ adoperare tubi 
di vetro aperti completamente ad un estremo d e con una piccola apertura all’altro a 
(fig. 17 tav. I). La loro lunghezza ab deve essere circa un mezzo metro, e la loro super- 
ficie esterna ricoperta di gomma lacca fusa, deve mantenersi accuratamente asciutta. 
L’estremo a si immerge nell’acqua contenuta in un vaso, e due fili M, N, il primo 
dei quali è immerso nel vaso, e |’ altro nell’ acqua che si versa entro il tubo, ser- 
vono ad introdurre la scarica. Il canaletto capillare che trovasi in @ è percorso dalla 
scarica luminosa; 1’ aspetto di questa è diverso secondo la forma e dimensione del 
foro a. Ecco qual’ è la miglior maniera di preparare il tubo ab, alla quale sono giunto 
dopo molti tentativi. Si prenda un cannello di vetro di circa 1 centimetro di diametro 
e lungo circa 55 centimetri. Col becco a gas alimentato dal mantice si dia al tubo 
verso una estremità la forma 7 (fig. 18 tav. 1), in modo che l’ apertura che resta 
int abbia circa due millimetri di diametro. Si tagli iv t il tubo, e portato sopra un 
becco Bunsen se ne faccia fondere l’ estremità in modo che l’ apertura diminuisca di 
diametro poco a poco. Sarà facile così ottenere un’ apertura estremamente esile come 
in B (fig. 19 tav. I). 
Si riconoscerà se il diametro del foro sia conveniente, in questo modo. Si introduca 
nel tubo B un po’ d’acqua, indi messo alla bocca l'estremità superiore, si comprima 
l'aria nell’interno del tubo con tutta forza. L'acqua dovrà escire goccia a goccia dal 
foro inferiore, senza formare uno zampillo. Può darsi che 1’ apertura lasciata nel tubo 
sia tanto esile che l’acqua, per così dire, non esca affatto. Allora l’effetto che dà il tubo 
è diverso, ma questo stesso effetto può ottenersi con un tubo A diversamente co- 
struito. Esso non è altro che un tubo interamente chiuso in basso, nel quale si pro- 
dusse una piccola screpolatura a (fig. 21 tav. I) col toccarlo, mentre era caldo, con 
un ago bagnato d’acqua fredda. 
Un effetto ancora diverso si osserva colla scarica, se 1’ apertura lasciata inferior- 
mente al tubo 8 non è tanto piccola, vale a dire è tale da lasciar escire 1’ acqua in 
forma di zampillo, quando si soffia fortemente alla estremità superiore. Ma in tal caso 
lo stesso effetto può ottenersi con un tubo € (fig. 20 tav. I) più facile a costruire. 
