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scintilla addizionale o la capacità del condensatore, le ramificazioni interne raggiungono 
il filo, e si ha una vera scintilla che congiunge l’estremo di questo al foro. All’esterno 
sì notano le solite diramazioni. 
La scintilla così ottenuta è di color roseo; ma accrescendo ancora sia la scin- 
tilla addizionale, sia la capacità del condensatore, diviene d’un bianco vivissimo. 
In tal caso però è facilissimo che il tubo si rompa. 
La fig. 8 tav. III rappesenta questa scintilla nel caso in cui il filo che penetra 
in un largo tubo della specie C conduce l'elettricità +. Essa può divenire lunga 2 cen- 
timetri quando la scintilla addizionale sia di un sol centimetro. Versando all’esterno 
del tubo un po’ d’acido solforico, questo poco a poco penetra nel tubo. La scintilla 
allora non raggiunge più il foro, ma solo arriva allo strato più conduttore; si vede 
quindi una scintilla che parte dal filo e si arresta ad una certa distanza dal foro, e 
dalle due parti di questo diramazioni brevissime e poco visibili. 
La fig. 9 tav. III rappresenta l’effetto che si ottiene allorquando l’acqua che è 
nell'interno del tubo non giunge a toccare il filo metallico. Si vede allora una scin- 
tilla nell’aria, che suol essere bianca, o gialla, o «violacea, la quale si dirige verti- 
calmente entro il tubo dal filo all’ acqua; essa si ripiega ad angolo retto e scorre 
orizzontalmente sul liquido, poi si dirige verso l’apertura attraverso l’acqua, assumendo 
il color roseo. Fuori dall’apertura si hanno le caratteristiche diramazioni rosse che 
nella fig. 9 sono quelle della elettricità positiva. 
Tutti i fenomeni descritti si spiegano coi principii dapprima enunciati, tenendo 
conto segnatamente dell’effetto che induce la variabile resistenza dell’intero circuito. 
Così per esempio coi tubi 8 non si ottiene che difficilmente ed assai breve la 
scintilla interna della fig. 8 tav. III, giacchè per la ristrettezza del foro, la resistenza 
del circuito diviene grandissima, la scarica rimane rallentata e diminuita la massima 
differenza di potenziale fra due punti qualunque del circuito. 
Nelle esperienze che corrispondono alle fig. 3, 4, 5, 6, 7 della tav. III, si hanno 
scintille attraverso un tubo ristrettto, le quali ai due estremi si perdono ramificandosi 
nelle due masse d’acqua più voluminose, precisamente come nel caso ipotetico dap- 
prima considerato, di un tubo cilindrico sottilissimo che congiunge due grandi vasi. 
Ma è possibile realizzare l’esperienza col tubo capillare nel modo considerato teori- 
camente. Si fissi perciò solidamente ed ermeticamente con gutta-percha un tubo ad 
(fig. 23 tav. I) del diametro interno di circa 0,"" 6 e lungo un centimetro, all’estre- 
mità di un lungo tubo di vetro 7, accuratamente rivestito di gomma lacca, e dopo 
avere in questo introdotto un filo N, si immerga nel solito modo in un recipiente 
d’acqua, ove pesca pure il filo M. Se pei fili M, N giunge una scarica d’intensità suffi- 
ciente, apparisce in ad una scintilla, la quale termina ai due estremi del tubo 
capillare con brevi diramazioni; di queste, quelle rivolte nel senso della scarica hanno 
la forma caratteristica dell’ elettricità positiva, le altre quella della negativa. 
Se si vuole che la scintilla giunga con uno dei suoi estremi ad uno dei fili metal- 
lici (come nelle fig. 8 e 9 tav. III) si prenda un tubo capillare (fig. 24 tav. I) lungo 
circa mezzo metro rivestito esternamente di gomma lacca fusa, e sì faccia in esso 
penetrare un filo metallico Na. Immerso colla estremità nell’ acqua e fatta passare 
la scarica pei fili ) ed N, apparisce in ad una scintilla, che in d termina colle solite 
