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una pallina @ posta al disopra del liquido. Se le distanze ab e de sono convenienti, 
allorchè il condensatore caricato dalla macchina d’Holtz raggiunge un livello elet- 
trico sufficiente, avviene la scarica, ed apparisce una scintilla verticale ab, che si 
ripiega da d a c alla superficie dell’acqua. Se si vuole che la distanza de sia assai 
grande, conviene aumentare del pari la distanza ab. Se non si soddisfa a questa con- 
dizione non si ha più una vera scintilla abc, ma soltanto una pallida scintilla da @ 
a b, ed intorno a 0 un gran numero di diramazioni luminose. Guardate con atten- 
zione, in queste diramazioni si scoprono dei caratteri diversi secondo il segno del- 
l’elettricità che giunge al liquido dalla pallina @. La fig. 12 tav. III dà idea delle 
diramazioni luminose che caratterizzano l’elettricità positiva; esse hanno generalmente 
un color violetto mentre quelle dell’elettricità negativa (fig. 13 tav. III) mostrano 
un colore più rossastro. Oltre a questa lieve differenza, le ramificazioni sono assai più 
numerose per l’elettricità positiva che per la negativa. Se l’asta Bc è immersa nel- 
l’acqua solo per un brevissimo tratto, appariscono le ramificazioni anche intorno a c. 
Se lasciando in posto la pallina a, si aggiunge nel circuito una scintilla addizionale, 
oppure si aumenta la capacità dei condensatori, le ramificazioni crescono in numero 
ed in lunghezza, finchè quelle che partono da d raggiungono quelle di c. Allora il 
fenomeno cangia, e si ottiene la sola scintilla superficiale abc. Le fig. 25 e 28 tav. IV 
sono immagini fotografiche di alcune di tali scintille. 
Si può tener isolato il vaso V, e porre al disopra di esso due palline d @ 
(fig. 28 tav. I) comunicanti colle armature. Se le distanze de ed ab sono troppo 
piccole in confronto di de, si hanno due pallide scintille verticali ab, cd, e le ra- 
mificazioni caratteristiche delle due elettricità intorno a d ed a c. Ma aumentando 
le distanze ab, cd, oppure aggiungendo una scintilla nel circuito, od intine aumen - 
tando la capacità del condensatore, si ha una brillante scintilla della forma abced. 
La fig. 24 tav. IV è l’immagine fotografica di una di tali scintille. Il tratto oriz- 
zontale de è quasi sempre assai tortuoso. 
Si può operare ancora in una terza maniera; immergere cioè nel liquido per un 
brevissimo tratto due aste 86, da (fig. 29 tav. I), la prima comunicante coll’arma- 
tura B, e l’altra colla A, lasciando però in d una scintilla addizionale. Allora si 
ottengono o le diramazioni intorno ad @ e d o la scintilla ab, secondo che la scin- 
tilla d è piccola o grande, e secondo la capacità del condensatore. Quest’ultimo 
metodo è il migliore, giacchè col primo metodo è difficile’ ottenere la scintilla quando 
la pallina è negativa, e col secondo si incontra la stessa difficoltà quando una delle 
palline sia più dell’ altra lontana dal liquido, ed abbia la carica negativa. Questa 
difficoltà si ha in generale per la scintilla fra due conduttori di curvatura assai 
differente, quando giunge l'elettricità negativa a quello il cui raggio di curvatura è 
minore. 
Coll’ultimo metodo la scintilla d è indispensabile, poichè senza di essa si avrebbe 
una lenta propagazione dell'elettricità nell’acqua senza scintilla. Ma si può escludere 
la scintilla d qualora in qualche altra parte del circuito resti un intervallo d’aria. 
Così per esempio adoperando due bicchieri V e Va breve distanza (fig. 30 
tav. I) in cui sono immerse le aste Bd, Aa comunicanti colle armature, si hanno le 
diramazioni in d ed a, ed una scintilla nell’aria da d a c che si dirama nei due 
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