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vasi. Aumentando be si finisce coll’ottenere una sola scintilla da d ad a, che segue 
la superficie dell’acqua e l’orlo dei bicchieri, da d in c e da @ in db, e attraversa 
l’aria in de. 
Se nel vaso pieno d’acqua sulla superficie della quale si producono le scintille, 
si immergono delle lastre di vetro sporgenti dal liquido, come mm, pq (fig. 32 tav. I), 
Ja scintilla, rimanendo alla superficie dell’acqua si ripiega come mostra la linea pun- 
teggiata della figura. Se le lastre sono di poco sporgenti dal liquido, può la scintilla 
superarle strisciando sulle due faccie d'ogni.lastra in modo da oltrepassarne il lato 
superiore. 
Una resistenza notevole introdotta nel circuito rende più brevi le diramazioni, 
e più difficili ad ottenersi le scintille, poichè fa sì che si abbiano le diramazioni 
anche quando le altre condizioni sarebbero tali da dare la scintilla superficiale. Il 
tratto verticale della scintilla ottenuta colla disposizione della fig. 27 tav. I diventa 
giallastro o rosso come nella fig. 15 tav. III. 
Un'ultima maniera di operare, la quale in certi casi può riuscire comoda, con- 
siste nel far passare sull’acqua la scarica della elettricità indotta nelle armature 
esterne di due bottiglie, le cui armature interne comunicano coi conduttori della 
macchina d’Holtz. Perciò due aste metalliche partono dalle armature esterne, e vanno 
a toccare la superficie dell’acqua contenuta in un vaso. Si ha la scintilla superficiale 
nel momento in cui avviene una scarica di sufficiente lunghezza fra le armature in- 
terne, mentre durante la carica delle bottiglie l'elettricità è trasmessa dall'acqua 
senza scintilla. 
15. Teoria delle scariche superficiali. — Le diramazioni e le scintille superficiali, 
sì producono in circostanze analoghe a quelle delle diramazioni e scintille nell’ in- 
terno dell’acqua. L'effetto dell’aumentare la scintilla addizionale, o la capacità del 
condensatore è lo stesso nei due casi, e cioè dapprima le diramazioni si allungano 
sino a congiungersi, poi si ha la scintilla, ed identica è pure l’influenza della resi-. 
stenza del circuito. Quest’analogia è sostanziale e proviene dall’identità di causa nei 
due ordini di fenomeni; in altre parole, la scarica laterale che servì a stabilire la 
teoria delle scariche nei liquidi, serve pure a render conto completamente d’ogni par- 
ticolarità offerta dalle scariche superficiali. 
Consideriamo le condizioni sperimentali della fig. 12 tav. I. Nulla vi si altera 
sostanzialmente se al tubo t si sostituisce un vaso contenente acqua, e se questa 
giunge sino al livello delle palline c e c'. Ma ciò facendo si arriva alle condizioni 
della fig. 29 tav. I. Analogamente, nessuna differenza sostanziale passa fra. l’espe- 
rienza della fig. 13 e quella della fig. 28. Ecco dunque come si spiegherà la scin- 
tilla superficiale nel caso della fig. 29. Mentre una scarica attraversa il liquido, il 
potenziale in ciascun punto varia fino a raggiungere un valore massimo, per poi nuova- 
mente diminuire; se la differenza di potenziale fra 4 e d diviene ad un istante qua- 
lunque sufficiente a superare la distanza ab, si ha fra a e db una vera scarica laterale. 
Nel caso della fig. 27 la scintilla verticale tien luogo della scintilla @ della fig. 29, 
e così dicasi delle scintille ab, cd della fig. 28, e della de della fig. 30. 
Le diramazioni che ottengonsi quando la differenza di potenziale fra i punti & 
e d (fig. 29) non è sufficiente per produrre la scintilla, devono considerarsi come 
