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scariche parziali dirette dai punti @ e d a punti del liquido ove il potenziale ac- 
quista durante la scarica un valore abbastanza differente da quello di a o di d. 
La lunghezza molto grande, in rapporto al potenziale della batteria, che pre- 
sentano le scariche superficiali, resta spiegata, almeno in parte, dall’analogo fenomeno 
offerto dalle scariche laterali delle fig. 12 e 13 tav. I. Ma oltre a ciò conviene tener 
conto di una circostanza per la quale una scintilla superficiale si forma in condi- 
zioni diverse assai di quelle di un’ordinaria scintilla nell’aria, e cioè che fra due punti 
qualunque presi sul cammino che la scintilla segue alla superficie dell’acqua, esiste 
durante la scarica una differenza di potenziale per la quale tenderebbe a formarsi 
fra quei due punti una scintilla, indipendentemente dagli altri. Perciò una scintilla 
superficiale deve considerarsi come una serie di scintille allineate. Ma è noto che se 
si determina la scarica di un condensatore attraverso d’una serie di palline isolate 
assai vicine, a parità di potenziale, Ia somma delle distanze esplosive è maggiore 
assai dell’unica distanza esplosiva che si avrebbe con due sole palline; sì com- 
prende quindi come la scintilla superficiale possa per simile ragione divenire assai 
lunga. (‘) 
Quanto poi all’ influenza che sulla produzione della scintilla superficiale hanno 
la capacità del condensatore e la scintilla addizionale, non occorre spendere parole 
per mostrare come sia consentanea alla teoria esposta. 
Fra le esperienze che ho ideate per dimostrare esatta questa teoria, esporrò 
ora le principali. 
Due aste d’ottone parallele a d (fig. 338 tav. I) sono immerse per un picco- 
lissimo tratto nell'acqua d'un vaso di vetro V; si dia alla scintilla d il minimo 
valore possibile onde si ottenga fra le aste una scintilla superficiale. Sollevando 
allora il vaso V in modo che un lungo tratto delle aste peschi nel liquido, non 
si ha più la scintilla alla superficie. Evidentemente così facendo si diminuisce la 
resistenza elettrica opposta dal liquido, e quindi la massima differenza di poten- 
ziale fra i punti in cui le aste entrano in esso. Lo stesso effetto si ottiene se 
invece di sollevare il vaso V, si introducono in esso due larghe lastre metalliche 
rispettivamente comunicanti colle aste, od anche se si rende più conduttrice l’acqua 
versando nel vaso un pò d’ acido solforico. 
(!) Se sopra una lastra di vetro lunga 1 metro e larga 25 o 30 ceutimetri, spalmata di una 
densa soluzione di gomma arabica, si lascia cadere una pioggia di limatura di zinco, si ottiene, quaudo 
la gomma siasi asciuguta, un quadro fulminante che si presta particolarmente bene alla produzione 
di lunghe scariche. Perciò si mette il quadro nel circuito per mezzo di due aste d’ottone che lo toccano 
verso gli estremi, e si dispone nel circuito stesso una scintilla addizionale. Quando questa è assai 
breve, appariscono sotto le aste delle lunghe diramazioni divergenti, ad ogni scarica; ma aumentando 
o la scintilla addizionale o la capacità del condensatore, si ottiene una sola scintilla, che può essere 
lunga quasi un metro, se si adopera una piccola macchina d’Holtz, capace nel mod) ordinario di dare 
scintille non più lunghe di 10 o 12 centimetri. La lunga scintilla che si ottiene sul quadro, special- 
mente con un condensatore assai capace, apparisce, per un fenomeno d’irradiazione, come una striscia 
luminosa continua, non interrotta cioè dagli intervalli oscuri corrispondenti alle particelle di limatura. 
Se approssimativamente si valuta la lunghezza totale di questi intervalli, e si sottrae da quella della 
scintilla, si ottiene una differenza tuttavia assai maggiore della lunghezza di una scintilla ottenuta 
nell’aiia con egual differenza di potenziale. 
