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aggiungere nelle equazioni (13) e (14) i termini, cui esse danno luogo. Ad ogni modo 
merita considerazione il fatto, che il moto del corpo in questo caso non dipende che 
dalle condizioni alla superficie. Tornando al primo caso, se X,, Y,, Z, sono costanti, si ha 
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fre ano, fp ids=o, JReg®=0 
e quindi 
d°a d2% de _ 
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cioè dl centro di gravità o rimane immobile 0 sì muove di moto rettilineo ed 
uniforme ed il moto vibratorio sì riduce ad un moto di rotazione. Se invece siano 
costanti G,s, Gy, G,; allora 
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e quindi 
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de 
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cioè 4 moto vibratorio sì riduce ad una traslazione del centro di gravità, mentre 
il corpo ruota uniformemente intorno ad un asse uscente dal centro di gravità 
medesimo. 
Se finalmente X,, Y,, Zs, Gys, Gys, G,s sieno tutte costanti, il moto del corpo 
non sarà più vibratorio, ma si ridurrà ad una traslazione uniforme del centro di gra 
vità e ad una rotazione uniforme intorno ad un asse uscente da esso. Osserviamo però 
che quanto si è detto fin quì rispetto alla traslazione o rotazione uniforme, vale sol- 
tanto per i primi istanti del moto, cioè fino a tanto chè il corpo non siasi discostato 
sensibilmente della posizione iniziale: ciò che possiamo dire in modo rigoroso è che 
in quei casi il moto di traslazione o di rotazione non sarà vibratorio. Se il corpo 
è una sfera omogenea, si ha 
dd dx dz dy. dx 
i e ga 0 
epperò per la sfera la rotazione attorno al centro dipende dal moto di traslazione 
del centro stesso. Se questo è tenuto fisso e la sfera si abbandona senza velocità 
Io] 
e ritenendo che, detto per es. I” il valore di X quando il puato 2 y z sia passato nella posizione molto 
vicina 2’, y', z', si può (entro i limiti di approssimazione a cui noi ci arrestiamo) scrivere 
A 
SIMO: Ten DI 
XX = (e'— 2) “ (yy) + ® (3-2), 
dove per x —x,y' —y,2"' —z si debbono porre i valori dati dalle equazioni (1). 
