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nel qual caso l’equilibrio sarà stabile per tutti gli spostamenti impressi al centro 
di gravità parallelamente alla base di detto cilindro, i cui assi sono gli assi di trasla- 
zione permanente. 
Analogamente, se H= 0, la radice minima dell’equazione (30) sarà zero e quindi 
w== 0. Ne viene di conseguenza 
d?h 
CT Ù 
ed h=gjt-+j", e poi 7/= 0. L’equazione (30) sarà sostituita dalla 
p°u gv Me ‘ 
pF—s  PG—s ul (15) 
e l’ellissoide (16) dal cilindro 
= FEL+ Ga (UE, + Uni)? (56) 
che sarà a base ellittica, se, come si è supposto, la minima radice dell’equazione (30) 
è zero. L'equilibrio sarà stabile pei moti di rotazione fatti intorno ad assi uscenti dal 
centro di gravità contenuti nel piano #y. I diametri conjugati comuni alla base sul 
piano xy del cilindro ora trovato ed alla intersezione col medesimo piano dell’ellis- 
soide centrale danno la direzione degli assi di rotazione permanente. 
Se fosse B—= 0, C—= 0, due radici della equazione (29) anlrebbero a zero e 
quindi per la stabilità dell’equilibrio dovrà essere m= 0, n= 0. Le equazioni (21) 
diventerebbero in tal caso. 
db. de 
d?a 
mpstorap DU 
rasiisa 1a 
de +(A—-0)a=0, 
l'equazione (29) sarebbe sostituita dalla 
Ip 
A—o 
e l’ellissoide (15) dalla coppia di piani paralleli 
23 
== 
VA=R = 
e rispetto ai moti di traslazione l'equilibrio non sarebbe stabile che per gli sposta- 
menti del centro di gravità paralleli all’asse delle x. 
Analogamente, se G=0, H=0, perchè due radici dell’equazione (30) sieno 
zero, dovrà essere v= 0, w==0. Con ciò le equazioni (22) diventano 
d2 : d*g d°h 
Dr (E—w)f=0, 0 0 
e la equazione (30) 
piu? 1 
