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da esso; queste modificazioni saranno simmetricamente disposte rispetto al piano di 
simmetria dei moti fondamentali, nè vi saranno altre condizioni supponibili. 
Se, come per la luce, la lunghezza d’onda dipende dalla velocità di propagazione 
e questa dalla forza iniziale e dalla elasticità dei mezzi, è arbitrario supporre che 
gli assi di elasticità relativi alle superficie d’onda dei diversi colori debbano coinci- 
dere. Quindi la dispersione dei cristalli monoclini oltre che dipendere dalla natura 
dei moti luminosi deve essere ed è difatti intimamente connessa colla simmetria carat- 
teristica del sistema monoclino. 
Consideriamo ora la vibrazione calorifica; essa pure è distribuita in un cristallo mo- 
noclino rispetto al piano di simmetria; ma poichè i suoi moti vibratorî hanno grandezza, 
se non natura, diversa che per la luce, la curva rappresentativa della sua distribuzione 
nel piano di simmetria non avrà, in quel piano, le medesime linee di simmetria che la 
propagazione luminosa. Per concretare, ìi due assi di elasticità ottica non coincideranno, 
nel piano di simmetria, coi due assi di conducibilità termica; e così è difatti. 
D'altra parte consegue da quanto precede che per una data temperatura un asse 
di conducibilità termica taglia sotto diversi angoli i diversi assi (simili) di elasticità 
dei diversi colori semplici. Quindi la ipotesi più probabile si è che variando la tempe- 
ratura la direzione relativa di questi diversi assi varii anche essa; ma ciò non impe- 
disce che per valori particolari di tutti o parte dei parametri caratteristici dei diversi 
moti (materia, impulso luminoso ecc.) o per l’insufficienza dei mezzi che abbiamo a 
nostra disposizione per la differenziazione dei fenomeni, non vi possa essere coinci- 
denza reale o apparente in queste direzioni. Così nel sistema monoclino vi sono i 
fenomeni di dispersione variabili o no sensibilmente con la temperatura in modo talora 
da invertire l’ordine dei colori conservando sempre contigui i medesimi; ne ciò deve 
sorprendere; infatti la sensibilità del nostro occhio per un colore dipende dalla lun- 
chezza di onda e questa dalla velocità e quindi dall’indice di refrazione di un colore, 
quindi se si sottomette un cristallo a condizioni tali che un dato sistema di assi di 
elasticità varii di posizione, questo sistema corrisponderà successivamente a diversi 
colori; un moto che ci dà: l'impressione di un colore si trasforma nel moto che vi 
dà l'impressione del colore contiguo; e questa permutazione circolare fa sì che i 
Giversi colori sì presentano sempre nella medesima posizione relativa. 
In queste e in altre fisiche proprietà dei cristalli s'impone sempre la legge di 
simmetria; e nel supporre le necessarie relazioni fra le oscillazioni del mezzo materiale 
ed etereo non si potrà quindi sempre supporre che abbiano piano di simmetria comune, 
quando questo piano .manca per il mezzo materiale. 
IV. Ipotesi della riducibilità 
di {tutti i sistemi ad un sistema ortogonale e al monometrico. 
$S 50. Il Sella generalizzando, come si è già accennato, alcuni teoremi enunciati 
da altri cristallografi e relativi agli elementi metrici dei cristalli, ha mostrato che 
tutti i cristalli sì potevano riferire al sistema ortogonale e quindi al monometrico una 
volta soddisfatte due condizioni, cioè ha dimostrato: i 
1° che se in un sistema cristallino qualunque è soddisfatta l’ipotesi che il 
prodotto di ciascun parametro per sè stesso o per la projezione sopra di esso di 
