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con Sea ed Sg le due calotte in cui la Sg è divisa dalla Cy, la prima interna, 
la seconda esterna alla Sx. Questi simboli Sx, Sza, ete. ci serviranno tanto a desi- 
gnare le superficie sferiche e le loro calotte, quanto a rappresentarne le aree rispettive. 
Chiameremo bisfera il solido terminato dalle due calotte Sx, S68. Denoteremo fi- 
nalmente con r, 7", r", # i valori assoluti delle distanze d’un punto qualunque M da 
quattro punti fissi, di cui indicheremo di volta in volta la posizione. 
Incominciamo a supporre che », x”, x" siano tre raggi vettori uscenti rispetti- 
vamente dai punti A, B, C. Se il punto M, loro termine comune, è preso sopra Sx, 
si ha, per essere B e C punti reciproci rispetto ad Sx, 
e parimente se il punto M è preso sopra S:, si ha, per essere A e C punti reci- 
proci rispetto ad $8, 
r x 
ranno 
Possiamo dunque dire che 
x P 
quando —-=1 si ha LI 
ì 7 x 
e quando (8, si ha A_Lt_q, 
07° 1} dh 
Di quì risulta che la funzione 
e DARA 
MT Tal 
==1 tanto in ogni punto di Sz quanto in ogni punto di Sg; cosicchè nello spazio 
esterno alla bisfera questa funzione coincide colla funzione potenziale d'una distri- 
buzione elettrica in equilibrio sopra la superficie della bisfera stessa, considerata come 
superficie esterna d’un conduttore isolato. La funzione potenziale della stessa distri- 
buzione è, per un noto teorema, costante ed = 1 in ogni punto dello spazio interno 
(supposto che il conduttore non presenti cavità nelle quali esistano corpi elettrici). 
Dalla forma poi della funzione V emerge immediatamente che l’azione esterna dello 
strato elettrico in equilibrio è eguale a quella di tre masse elettriche 
+ a, +— 6, — y 
collocate rispettivamente nei punti 
A 9 B s C 9 
e che la carica totale del conduttore è quindi 
E=a+B—y. 
Cerchiamo ora come si divida questa carica totale fra le due calotte Saa ed 
Sg8. Chiamando Ezz, Egg le due cariche parziali corrispondenti, si ha 
Bee=— frase, 
