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e potendosi quindi scrivere 
(< Tav -1) (e2* HR 1) ni sea) i 
nell'ipotesi anzidetta si ha di quì 
a+ __ LO 
wa CLEAR 00050 O 
epperò 
[ 2 
Ca x be 
dove i termini ommessi contengono potenze di f} superiori alla prima. Ma 
DI 
bi=\0=ld= b + + 
2a 
2 
C= = Xi [oa SP.00000 5 
2a 
quindi 
2 
OT = 14 potenze di {? superiori alla prima. 
Si ha dunque finalmente 
E SERRE Yuu pb + eos 5 
e "a x 
donde si conchiude (sostituendo alla considerazione del conduttore bisferico quella del 
piccolo conduttore emisferico di raggio 8, come corpo di prova applicato sul conduttore 
sferico indotto S:) che la carica presa dall'emisfero di prova, applicato sull’ elemento 
più lontano dal punto inducente, sta ancora alla carica dell’elemento locale indotto 
come 3:1, approssimativamente. 
Rifacendo i calcoli precedenti per l’altra calotta Sza, oppure valendosi della cono- 
scenza della carica indotta totale E' per dedurre la carica sopra Szz da quella sopra 
Sg, si trova, pel rapporto di questa carica E'ze alla carica e'g4 della calotta Spa ri- 
coperta dalla S$., l’espressione 
H'ao sedia ba (f+a—) db 
ai 
Bo cp(1-° = È) acf ’ 
dove la quantità 
i LESS bT- fb 
5) 
è la carica indotta sulla calotta Sg nell’ipotesi che il conduttore esposto all’induzione 
del punto O sia semplicemente quello la cui superficie esterna è Sg. Quì conviene!na- 
turalmente dare al valore di ro una forma diversa da TE dianzi usata, affine di 
predisporre le formole alla nuova supposizione che il rapporto —, e non già il È. 
N 
