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diventi piccolissimo; avvertenza che si è appunto avuta già in mira nella formazione 
del precedente rapporto. Porremo dunque 
2 be2 
rine+p=(1-E) È Cn ge SE 
et 
.-- 
Or quì è necessario aver a, ad una circostanza che non si presentava nel caso 
II 
NI, IE ; 
Li 
donde 
precedente. Ponendo f — B=55 og Di 1 
epperò, se il divisore di «* nel secondo membro è una quantità dell’ordine delle 
dimensioni del conduttore sferico Sg, si 
è quantità dell’ordine di x, che si ha (entro questo limite d’approssimazione) rrw=d — 8, 
e che si può quindi porre 
b-B __ ba 
to 2A 
In tal caso tutto procede come prima, fino alla formola 
Bua x 
=d+. = + 
gag Te 00 9 
la quale mostra che il solito rapporto 3 : 1 è valido anche pel contatto dell’emisfero 
di prova coll’elemento più vicino all’inducente. Ma se la distanza minima d — f del 
punto inducente dalla sfera indotta Sg diventa tanto piccola che il suo rapporto n al 
raggio « del piccolo emisfero di prova sia dell'ordine di {8, si ha approssimativa- 
mente ry= aVn?+ 1, epperò, come facilmente si riconosce, la conclusione sud- 
detta non ha più luogo, e il rapporto in questione non ha più un limite indipendente 
dalla distanza del punto inducente. Ciò, del resto, è abbastanza chiaro anche indipen- 
dentemente da ogni calcolo, senza che, per questo, ci sembri inutile di notare espres- 
samente questa ragionevole eccezione all’esatto uso dell’emisfero di prova, come di 
ogni altro corpo assegnato al medesimo fine, di scoprire, cioè, la densità elettrica 
locale. 
Astrazion fatta dal caso d'eccezione testè accennato, è facile dimostrare la sussi- 
stenza del rapporto limite 3:1 anche nel caso che il conduttore sferico esposto al- 
l’induzione d’una massa elettrica e sia isolato e dotato d’una carica qualunque E. 
Infatti, ritornando alla considerazione della bisfera, la distribuzione che si forma in tal 
caso risulta dalla sovrapposizione d’una carica indotta eE' e d’una carica libera E — el! 
ll 
