— 502 — 
che si disporo in equilibrio sul conduttore bisferico. Quindi la carica presa dalla 
calotta Se8 è i 
E'epre+ a E (E er). 
Invece sul conduttore sferico Sx (supposto isolato e dotato della carica E) la distri- 
, - Ad È SIT a ì È 
buzione risulta dalla sovrapposizione d’una carica indotta —e TA d’ una carica 
; x da ; DEE . 
libera E+ e "a che si dispone uniformemente sul conduttore. Quindi la carica presa 
Ered). 
Il rapporto della carica presa dalla calotta (ricoprente) Se a quella posseduta dalla 
calotta (ricoperta) S8 è dunque 
dalla calotta Sag è 
Ca © 
Ngge+ a (lt eE) 
dae Iper ti (net) 
Ora, quando ( è piccolissimo di fronte ad @, si può porre 
cioè 
ed allora, convergendo i due rapporti 
H'88 868 
C'aB Ù) 048 
verso il comun limite 3, anche il precedente rapporto complesso converge verso lo 
stesso limite. Altrettanto si dica rispetto al secondo caso (quando cioè si considera 
il contatto dalla parte più vicina all’inducente), salva sempre l'eccezione relativa 
all’induzione prodotta da un punto vicinissimo alla sfera Sg. i 
Si può dunque ritenere che, esclusa questa condizione particolare, l’emisfero di 
prova a raggio piccolissimo prende, in ogni caso, una carica tripla di quella che è 
distribuita, prima del contatto, sull’areola esplorata. A rendere più esatta la corri- 
spondenza fra le condizioni in cui agisce l'emisfero di prova e l'ipotesi d’un condut- 
tore bisferico, gioverà che la faccia diametrale dell’ emisfero stesso sia resa legger- 
mente concava, in guisa che, nel contatto, l’orlo circolare si adatti il più esattamente 
possibile sulla superficie del conduttore. 
