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Sulle costanti capillari dei liquidi al loro punto di ebollizione. 
Memoria di ROBERTO SCHIFF 
approvata per la stampa negli Atti dell’Accademia 
nella seduta del 17 giugno 18853. 
(Con una tavola) 
Nelle investigazioni sulle proprietà fisiche delle sostanze chimicamente definite, 
gli osservatori si sono fino ad oggi quasi esclusivamente rivolti allo studio delle pro- 
prietà ottiche e termiche dei composti, mentre certe altre manifestazioni fisiche, tra 
le quali la coesione dei liquidi ed i fenomeni di capillarità in ispecie, rimasero al- 
quanto abbandonate. 
Non dico certamente che dal punto di vista puramente fisico-matematico questo 
complesso di fenomeni sia insufficientemente studiato ed elaborato; di questo fanno prova 
le estese ricerche matematiche sulla teoria dei fenomeni capillari di Laplace, di Pois- 
son è di altri, ma dallo studio sperimentale di questi stessi fenomeni, in parte a 
causa del ristretto numero di osservazioni fatte, in parte per metodi disadatti seguiti, 
poco o niente si è potuto rilevare sulla dipendenza dei fenomeni capillari dalla na- 
tura e la costituzione molecolare delle sostanze. 
Gli osservatori che principalmente si sono occupati della determinazione delle 
costanti capillari dei liquidi sono Gay, Lussac, Frankenheim ('), Brunner, Hagen, Wolf, 
Wilhelmy, Bède, Mendelejeff ed alcuni altri. I primi tre hanno determinato per un 
piccolo numero di liquidi la diminuzione che subisce col crescere della temperatura, 
l’ascensione dei liquidi in tubi capillari, mentre gli altri osservatori hanno estese 
le loro ricerche a molte altre sostanze, misurando però le ascensioni solo a tempe- 
rature affatto arbitrarie, sia dell’ ambiente o a 15 o 20 gradi. Ciò non ostante essi 
fecero alcuni tentativi per scoprire delle relazioni tra i fenomeni studiati e le altre 
proprietà delle sostanze. 
Secondo Frankenheim i liquidi rifrangono tanto più energicamente la luce quanto 
più la loro Sinafia (S) è debole. Questa sinafia è misurata dal peso di liquido sol- 
levato da un disco, espresso in millionesimi di atmosfera. Chiamando (seguo la sua 
nomenclatura) d la densità del liquido, n l’indice di rifrazione, n?—1 il potere vi- 
frangente, egli ammette 
S(n°— 1) 
Ùi = Cost. 
(') Tutte le note bibliografiche si trovano riunite alla fine della Memoria. 
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