— 620 — 
dove P è il peso ridotto al vuoto, Pj il peso nell’ aria, d la densità media dell’aria 
(0,00119), d la densità del corpo, di quella dell’ ottone (supposto che i pesi fossero 
d’ ottone), R_ poi rappresenta il fattore per cui è moltiplicato P, nel secondo termine 
del secondo membro e i suoi valori per i diversi casi si trovano nelle eccellenti tabelle 
fisico-chimiche di Landolt e Bòrnstein ('). Il volume dei picnometri si calcolò esat- 
tamente dal peso di mercurio in essi contenuto: conoscendo il coefficiente di dilata- 
zione del vetro dei picnometri adoprati, coefficiente che trovammo variare tra 0,000022- 
0,000023, ci era facile stabilire la loro capacità alle diverse temperature e quindi il 
determinare i pesi specifici che furono sempre riferiti all’acqua a 4° presa come unità. 
Questi possono ritenersi esatti in generale sino alla 4% decimale: solo per le deter- 
minazioni fatte a temperature molto elevate crediamo si possa commettere un errore 
n—_ 1 nî — 1 
TEGITÀS (n*+-2)d ? 
sono calcolati sia rispetto alla riga H. che alla costante A di Cauchy si possono ri- 
tenere esatti sino ad una unità della terza cifra decimale: crediamo però che molto 
raramente si razgiunga questo errore massimo. Landolt, tenuto conto delle impurità 
delle sostanze, crede che un errore di 0,0040 per la formula n e per la riga H, 
e di 0,0027 per la formula n? e per la stessa riga sia tollerabile: per la costante A 
il valore assoluto degli errori diventa ordinariamente più piccolo. Ammettendo anche 
con Landolt errori così forti è evidente che per la riga H, l’ errore nei poteri ri- 
frangenti molecolari potrebbe giungere sino a 0,8 per la formula n e a 0,54 per 
la formula n? quando sia 200 il peso molecolare: per la costante A 1° errore massimo 
potrebbe essere circa 0,7 e respettivamente 0,45. Naturalmente se il peso molecolare 
è minore gli errori a parità di condizioni diminuiscono proporzionalmente. 
La dispersione si è calcolata colla formula di Gladstone, cioè si è presa come 
sua misura il quoziente della differenza tra gli indici estremi di una sostanza per 
il peso specifico alla stessa temperatura: per considerazioni molto semplici si vede 
che possono riguardarsi come aventi uguale dispersione quei composti per cui tali 
valori sono identici sino alla terza cifra decimale. 
Per mezzo della formula già usata da Willer, Landolt ed altri si è indagato 
quali sono le variazioni degli indici di rifrazione colla temperatura. Ordinariamente 
le esperienze essendo state fatte soltanto a tre temperature diverse abbiamo cercato 
di esprimere le variazioni mediante una linea retta servendoci, per il calcolo delle 
costanti, delle esperienze fatte a temperature più distanti. La formula usata è 
byi=p,o— at 
dove ‘a rappresenta l’ indice relativo al raggio di lunghezza d’ onda X e alla tempera- 
tura t; p.)° lo stesso indice ma a 0° e « la diminuzione che l'indice subisce per l'aumento 
di un grado di temperatura, la qual diminuzione, seguendo l’uso, la denotiamo col 
simbolo A 1°. Poichè gli indici, come giù abbiamo detto più volte, sono determinati 
esattamente sino alla 5° decimale, a rigor di termine si dovrà dire che le variazioni 
per la temperatura non si possono esprimere con una retta quando le differenze tra 
i valori calcolati e i trovati eccedono 0,0002 - 0,0004. 
Si è fatta la correzione, per la colonna sporgente, delle temperature direttamente 
di 0,0002 - 0,0004. I valori delle costanti di rifrazione che sì 
(') Landolt und Bérnstein. Physikalisch-chemische Tabellen. pag. 4 (1883). 
