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inesausta, come sarebbe quella del conduttore di una macchina elettrica in azione. Dopo 
caricato di elettricità per tal modo il disco superiore, si allontani la indicata sorgente da 
esso, e si cerchino gli effetti della reciproca influenza fra i due medesimi dischi ». 
Suppongasi per una prima approssimazione, che la superficie dei dischi sia 
grande molto, e che la ertezza dei medesimi sia sommamente piccola. Si guidi una 
FIGRII: retta MN (fig. 1) verticale, che intersechi le oriz- 
zontali superficie superiori ed inferiori del disco HK 
nei punti P, Q, e del disco inferiore H'K' nei punti P', Q'. 
Rappresentiamo colle p, o, e colle o’, p', le corrispon- 
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hl denti accumulazioni elettriche rispettivamente nei punti 
H{ | KR. medesimi. Poichè la estensione delle superficie dei di- 
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o 
schi fu supposta grandissima; perciò le accumulazioni 
0, 0, a, possono riguardarsi costanti per ogni punto 
delle superficie medesime, eccetto per quei vicini agli 
H'( | )K' orli dei dischi; e sarà inoltre p' = 0, perchè la super- 
N SIAE E, 
Qp ficie inferiore del disco H' K' comunica col suolo. 
| Qui noi dobbiamo riflettere, che la distribuzione 
N dell’elettrico sopra una superficie piana sia pure grande 
quanto si vuole, non può supporsi uniforme, neppure 
in quei punti della superficie stessa, che non sono vicini agli orli stessi, quando essa è 
stata in comunicazione con una sorgente inesausta di elettricità, come viene supposto 
nel caso attuale. Non possiamo nè pure ammettere, che, a motivo della comunicazione 
col suolo, sia p' =0, come vuole l’autore. Imperocchè il medesimo ritiene che la in- 
fluenza elettrica traversi le masse conduttrici, e perciò dovrà egli ammettere, che la 
indotta di prima specie si trovi sulla superficie inferiore del disco H'K", dalla quale 
non potrà mai partire, sebbene questa superficie comunichi col suolo, In fatti se 
potesse dissiparsi nel suolo la g’, dovrebbe aversi anche of = 0 per la stessa cagione; 
perciò non potrà stabilirsi pf = 0. In somma il comunicare col suolo, non potrà mai far 
disperdere in esso la indotta di prima specie, lo che da ognuno viene ammesso, che se p 
rappresenti la sola indotta di seconda specie, allora, come la sperienza insegna, per la eo- 
municazione di H' K' col suolo, dovrà essere g=0. Ma progrediamo tornando all’autore. 
Nella indicata retta verticale MN, si prendano due punti p, p', collocati uno nella 
massa del disco superiore HK, l’altro in quella del disco inferiore H'K'; l’ azione 
totale dell’elettrico distribuito sulle tre superficie dei due dischi dev'essere nulla tanto 
sul punto p, quanto sull’ altro p'. 
Ora generalmente quando 1’ elettrico sia distribuito con uniformità, cioè con una 
accumulazione costante o, in ciascun punto di una superficie piana ed infinita, sup- 
posto che ogni particella elettrica eserciti 1’ azione sua nella ragione inversa del qua- 
drato della distanza, in tal caso l’azione risultante, ovvero totale dell’ elettrico me- 
desimo sopra qualsiasi punto, è normale alla superficie stessa, lo che fu dimostrato 
dal Murphy al $ 24 della sua citata opera; ed è l’azione medesima espressa da 270 
(ibidem). Per conseguenza, il punto p dovrà essere attratto rispettivamente dai tre 
indicati strati elettrici, colle seguenti tre forze : 
no, —2n0, — 20; 
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