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(Comptes renduscitati,ed Archives citati) dover’essere questo coefficiente rappresentato da 
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em lm? 
contro quello che trovasi comunemente ‘stabilito nelle istituzioni di fisica e di 
elettrostatica. 
I punti p, p', perchè interni, debbono essere in equilibrio, e per assegnare le 
condizioni di questo equilibrio sviluppiamo il ragionamento dell’autore stesso Murphy 
come siegue. Lo strato elettrico CD (fig. 3) agisce sul punto p', con una certa forza 
Fic. 3. proporzionale all’accumulazione o. Immaginando traspor- 
M tata la forza medesima o sulla superficie PQ, senza che 
sia turbato l’equilibrio del punto p', perchè avvicinata 
di più al punto p'; perciò dovrà chiaramente l’accumula- 
zione stessa diminuire, ma rimanendo dello stesso segno, 
ed in tal caso l’accumulazione o dovrà ridursi alla mo. 
5 Pertanto le azioni elettriche sul punto p' si ridurranno 
alle tre seguenti o, m'o, — mo, la somma delle quali, 
ma. : rispetto al punto medesimo, dev'essere nulla. Ma p, a 
D' O causa della sua maggiore distanza da p', ed anche a causa 
lla della sua tenuissima proporzione cono, può riguardarsi 
trascurabile rispetto all’ accumulazione o; laonde per 
IN l'equilibrio del punto p' avremo : 
, enon da 
ny 
(9.007 
mo — me = 0, quindi m= m. 
Perciò l’ accumulazione o, portata sul piano PQ, sarà espressa da + mm 7, onde 
non sia turbato l’equilibrio del punto p', sul quale saranno 0, mo, — mo. Da ciò si 
conclude, che possiamo anche immaginare trasportata la — mo dalla superficie PQ 
sulla CD, senza turbare l’azione dello strato elettrico PQ sul punto p, ossia senza 
turbare l’equilibrio del punto medesimo p, purchè la — mo si moltiplichi per m. 
Laonde immaginando eseguito il trasporto che ora indicammo, egli è chiaro che il 
punto p riceverà l’azione delle tre forze procedenti dalle accumulazioni 0, 7, — m?o, 
la prima positiva sulla superficie AB, e le altre due sulla superficie CD. L’azione to- 
tale che da queste accumulazioni proviene, dev'essere nulla sopra un punto qualunque », 
collocato entro la massa conduttrice del superiore disco; dovrà quindi essere : 
(44) Ina — ma — p),=0, ovvero oo —mo, 
donde 
(03) o=(1—- mc, 
e siccome mediante la (@3) abbiamo o' == — mo, così avremo le 
1 È m 
Si rim 0 doo lei 
le quali coincidono colle (5). 
Abbiamo esposto con maggiore sviluppo e chiarezza le idee dell’ autore Murphy, 
per giungere alle formule (5); però dobbiamo confessare che la deduzione di queste 
formule, fatta nel modo indicato, non è rigorosamente ottenuta. Imperocchè l’autore 
medesimo per giungere alla precedente uguaglianza m=wm', suppone trascurabile 
l’accumulazione p rispetto alla o; ma la pratica, ossia la sperienza insegna il contrario, 
